Media-security

КОПИРОВАНИЕ ГОЛОГРАММ

В.А.Ванин, Л.Н.Вагин

Сравниваются различные методы копирования голограмм и определяются границы их применения.

Дается уравнение тонкой копии, полученной интерференционным методом.

Рассматривается влияние типа оригинальной голограммы, зазора между голограммой и копирующим материалом, формы копирующего волнового фронта и длины волны копирующего излучения на свойства интерференционных копий.

Получены формулы для определения расстояния между изображениями -"двойниками", восстановленными тонкой копией.

Приводятся экспериментальные результата копирования массивов фурье-микроголограмм технических документов.

В в е д е н и е

Развитие голографии привело к использованию голограмм в качестве элементов технических устройств. В настоящее время голограммы используются как носители информации в ЗУ, что приводит к появлению у последних ряда полезных свойств /1,2/ Применение голограмм в качестве оптических элементов позволяет существенно расширить ассортимент последних /3/. Голографические фотошаблоны обеспечивают бесконтактную печать при высоком качестве восстановленной микросхемы /1/. Голографический способ записи информации попользуется в кассетном кинематографе /4/, для получения объемных портретов, открыток, иллюстраций печатных изданий /5/.

Для всех этих применений необходим массовый тираж голограмм. Очевидно, что размножать голограммы наиболее целесообразно путем их копирования.

i. Методы копирования голограмм

Известные из литературы методы копирования голограмм можно подразделить на два класса:

1. механическое копирование;

2. оптическое копирование.

При механическом копировании получают реплики поверхностного рельефа голограмм /4,6,7/. Такие реплики могут быть получены методами отливки /6/ и тиснения непосредственно с оригинала /7/ или тиснения и матрицы голограммы, изготовленной методом гальванопластики /4/, Пространственное разрешение реплик может превышать 2000 лин/мм. В работе /4/ сообщается об использовании этого метода для получения большого тиража голограмм. В основном метод репликации пригоден для копирования тонких фазовых голограмм, информация в которых зарегистрирована в виде пространственных вариаций рельефа поверхности. Примером таких голограмм являются голограммы на термопластике /1/.

Оптическое копирование удобно классифицировать по типу дифракции света на оригинале.

Контактная печать соответствует области геометрической тени, т.е. когда выполняется условие

l<p, (1)

где - размер центральной зоны Френеля; р - наименьший период оригинальной голограммы; d - расстояние от голограммы до копирующего материала.

Область, где l>р, соответствует интерференционному копированию, которое, в свою очередь, можно подразделить на копирование в области дифракции Френеля (р<l<а; а - размер гологрaммы) а копирование в области дифракции Фраунгофера (l>а).

Метод контактной печати /8/, по существу, является обычным фотокопированием интерференционной структуры голограммы. Трудности, возникающие при использовании метода, связаны с малым периодом интерференционных полос, подл ежащих копированию, и необходимостью обеспечения малого зазора между голограммой и копирующим

материалом. На практике зазор даже при использовании вакуумной копировальной рамы составляет 30 мкм. Из формулы (1) следует, что при этой величине зазора метод контактной печати пригоден для копирования голограмм с пространственной частотой ниже 400 лин/мм. В /8/ сообщается об удовлетворительном копировании голограммы с пространственной частотой 300 лин/мм.

Тесные локальные контакты фотопластинок в копировальной раме вследствие попадания пыли и других посторонних частиц неизбежно приводят к порче оригинала при многократном копировании. Контактная печать неприменима для копирования фазовой голограммы, поскольку она не модулирует интенсивность копирующего пучка вблизи своей поверхности. Оба недостатка резко ограничивают область применения метода контактной печати. В основном его можно использовать для копирования голограмм габоровского типа при малых тиражах копирования.

Идея интерференционного или голографического метода копирования /9÷13/ состоит в замене волнового фронта, сформированного реальным объектом, волновым фронтом, восстановленным голограммой этого объекта. При копировании в области дифракции Фраунгофера производится голографическая регистрация на фотопластинку изображения истинного или сопряженного волнового фронта, восстановленного с оригинала путем использования внешнего опорного пучка /9/. Ясно, что при копировании голограмм подобным способом необходимо соблюдение всех предосторожностей, как и при запаси оригинальной голограммы.

При копировании в зоне Френеля, так называемая классическая схема, в качестве опорного пучка выступает пучок нулевого порядка, прошедший сквозь голограмму-оригинал /10/. Этот вариант внешне похож на способ контактной печати, однако его принципиальное отличие состоит в том, что копирующий пучок является пучком когерентного излучения и падает на голограмму под определенным углом. Однако требования к временной и пространственной когерентности копирующего источника значительно ниже, чем при записи оригинальных голограмм. В работе /1/ приведена оценка этих требований и показано, что ртутная лампа высокого давления с соответствующим светофильтром вполне пригодна в качестве источника при

классической схеме интерференционного копирования. Интерференционный метод не критичен к зазору между оригиналом и фотопластинкой в процессе копирования. Это существенно, поскольку отсутствие контакта с оригиналом предохраняет его от повреждений, что позволяет получить неограниченное число копий.

Интерференционные копии обладают всеми свойствами оригинала (КПД, информационная емкость, помехозащищенность). Этот метод применим для всех типов голограмм в является единственно возможным для копирования голограмм Липпмана-Денисюка.

Все дальнейшие рассуждения относятся к классической схеме интерференционного копирования голограмм.

ii. Свойства интерференционных копий

Рассмотрим некоторые особенности интерференционного копирования голограмм, знание которых необходимо для получения копий хорошего качества. Качественно оценим влияние на свойства копий типа и толщины голограммы, величины зазора между голограммой и копирующим фотоматериалом, геометрии копирующего пучка.

На рис.1 показана схема интерференционного копирования голограмм /13/. Тонкая амплитудная голограмма Г₁ освещается плоским волновым фронтом Ψ₀, который в плоскости голограммы восстанавливает истинный Ψ₂ и сопряженный Ψ₂^* волновые фронты и выходит из голограммы в виде kΨ₀. В данном случае Ψ₂соответствует мнимому, а Ψ₂^* - действительному изображениям. Кроме указанных волновых полей, голограмма восстанавливает интермодуляционное поле Ψ₁, которое представляет собой шум рассеяния восстанавливающего пучка Ψ₀на интермодуляционной структуре голограммы. Копирующий материал Г₂ в общем случае располагается на расстоянии d от голограммы. При прохождении расстояния d волны Ψ₂ и Ψ₂^*превращаются в Ψ₃ и Ψ₄, являющиеся их френелевским преобразованием (Ψ₃^*и Ψ₄ не равны друг другу).

При классической схеме интерференционного копирования распределение интенсивности поля взаимной интерференции волн kΨ₀;Ψ₁; Ψ₃и Ψ₄в плоскости Г₂ с точностью до постоянного

Рис.1. Принципиальная схема копирования голограмм: Г₁ - оригинальная голограмма; Г₂ - копирующий фотоматериал; Ψ₀ - опорный пучок; kΨ₀ - нулевой пучок; Ψ₃ - рассеянный фон; Ψ₃ - мнимое изображение; Ψ₄- действительное изображение.

множителя будет иметь вид:

(2)

При d=0 уравнение (2) примет следующий вид:

(3)

Объединяя пары комплексно сопряженных компонент, получим

(4)

Выражения (2), (3) и (4) являются различными модификациями уравнения тонкой амплитудной копии голограммы. Структура этих уравнений имеет вид, соответствующий двум тонким амплитудным голограммам, одна из которых образована в результате интерференции аксиальной плоской волны с истинной волной, а другая - интерференцией той же самой плоской волны с сопряженной волной.

Таким образом, в восстановленном копией волновом поле можно выделить четыре компоненты, образующие пару мнимых (Ψ₀^*Ψ₃; Ψ₀Ψ₄^*) и пару действительных (Ψ₀^*Ψ₄; Ψ₀Ψ₃^*) изображений. Остальные компоненты поля образуют шум, дифрагируемый копией в направлении указанных изображений и в направлении нулевого пучка. Для получения высокого отношения, сигнал/шум необходимо свести к минимуму шумовые члены. Это эквивалентно требованию:

Ψ₀>>Ψ₁, Ψ₃Ψ₄.

Перейдем к рассмотрению свойств изображений, восстановленных копией. Пусть сигнальный и опорный пучки оригинальной голограммы представляют собой точечные источника с координатами z_с и z₀, соответственно. По формуле Майера /1/ для координат восстановленных изображений z_u имеем

, (5)

где z_b - координата восстанавливающего источника. Положим μ=m=1, a z_b=z₀, тогда

. (6)

Объектами при записи копии будут являться восстановленные голограммой изображения точечных источников с координатами

(7)

(начало координат перенесено из положения Г₁ в положение Г₂).

Координата опорного пучка копии станет равной z_ОК=z₀-d. Подставив z_ck и z_ok в (6), найдем координаты 4-х изображений, восстановленных копией:

z_1,k=z_c-d, (8)

(9)

(10)

(11)

Вычитая z_2k из z_1k, а z_4k из z_3k, определим расстояния между двойными изображениями:

(12)

(13)

Анализ формул (12) и (13) показывает, что расстояние между изображениями - двойниками в общем случае зависит от кривизны опорного и сигнального волновых фронтов и от расстояния d.

Интересно отметить два частных случая.

1. При копировании безлинзовой фурье-голограммы (z₀=z_c)

расстояние между "двойниками" равны 0, т.е. все 4 изображения будут находиться на одинаковом расстоянии от голограммы. Если опорный источник находится на оптической оси голограммы и ее копии, то восстановленные изображения будут попарно совмещаться в одно при любом расстоянии d.

2. Если опорная волна - плоская (z₀=∞), то расстояния между "двойниками" одинаково и равно 2d. Этот случай показан на рис.2.

Рис.2. Восстановление тонкой копии тонкой голограммы:

Г₂ - копия; Ψ₀ - восстанавливающий пучок;

Ψ3, Ψ₄^*- мнимые изображения; Ψ₄, Ψ₃^* - действительные изображения.

Впервые возникновение "двойников" при копировании тонких голограмм описал Брумм в работе /11/. Впоследствии этот эффект обсуждался в работах /1,12,13/. Однако во всех этих работах рассматривался только вариант с плоской опорной волной.

Наличие двойных изображений существенно снижает разрешающую способность копии, которая ограничивается величиной d.

Даже при наличии вакуумной копировальной рамы зазор трудно сделать менее 30 мкм. Учитывая необходимость бесконтактного копирования, эта величина увеличивается примерно до 100 мкм.

Таким образом, тонкую копию тонкой голограммы можно практически использовать в безлинзовой фурье-голограмме или в том случае, если изображения "двойники" пространственно разделены. Это условие выполнятся для плоской опорной волны при

d≥a/2,

где А - размер объекта по оси z.

Обеспечить требуемый зазор в классической схеме интерференционного копирования, которую мы рассматриваем, можно лишь для плоских объектов. Выбирая величину d, следует иметь в виду, что если d мало, то "двойники" перекрываются и, интерферируя друг с другом, образуют на изображении интерференционные полосы /12/. При больших величинах dΨ₃ и Ψ₄ могут в плоскости Г₂ пространственно разделиться с Ψ₀ являющимся опорным пучком для копии Г₂. В зависимости от степени этого разделения голограмма либо вовсе не будет скопирована, либо будет скопирована частично. В этом случае надо использовать внешний опорный пучок или взманить направление нулевого пучка, как это показано на рис.3. При одинаковых размерах голограммы и ее копии зазор между ними ограничивает угловое поле зрения объекта.

До сих пор имелись в виду тонкие голограммы. Толстая голограмма, в которой выполняется условие Брэгга, формирует лишь одно изображение, а значит, при ее копировании можно избавиться от двойных изображений /1, 12, 13/ а свести к нулю шумовые компоненты уравнения (2). На практике чаще встречается промежуточный случай, когда сопряженное изображение подавлено не полностью и шумовые компоненты несколько отличны от нуля.

Остановимся на особенностях копирования амплитудных и фазовых голограмм. Известным недостатком амплитудных голограмм является их низкий КПД (около 1%). Оптимальное амплитудное пропускание тонкой голограммы равняется 0,5. Таким образом, при получении копии интенсивность опорного пучка примерно в 20 раз превос-

Рис.3. Запись копии с внешним опорным пучком:

1 - голограмма; 2 - нулевой пучок;

3 - внешний опорный пучок, 4 - копирующий фотоматериал; 5 - изображение, восстановленное голограммой; 5 - зеркало, изменяющее направление нулевого пучка.

ходит интенсивность сигнального пучка, что уменьшает КПД копии по сравнению с оригиналом. В некоторых случаях (например, в фурье-голографии при малых соотношениях сигнального и опорного пучков и моноцентрическом освещении транспаранта) пропускание амплитудной голограммы существенно неравномерно по ее апертуре, что вызывает модуляцию нулевого пучка по интенсивности и поэтому ухудшает качество копий.

Пропускание фазовых голограмм более равномерно и практически не зависит от экспозиции. Поэтому при копировании можно получать необходимые соотношения сигнального и опорного пучков. Недостатком фазовых голограмм по сравнению с амплитудными является большой уровень шума в восстановленном изображении. Причинами увеличения шума при отбеливании амплитудной голограммы являются

усиление интермодуляционного шума и рассеяние восстановленного изображения на фазовых неоднородностях голограммы.

В работе /14/ показано, что при фазовой записи в достаточно толстой регистрирующей среде интермодуляционный шум подавляется и уменьшается интенсивность рассеянного света. Принципиально можно получить изображение, свободное от шума при любой эффективности и отношении пучков.

Исследовав различные голографические фотопластинки, мы установили, что наиболее перспективными для записи фазовых голограмм являются прозрачные фотослои типа ЛОИ-2 /15/. Голограммы, записанные на этих слоях, имели КПД порядка 30% при практически полном отсутствии светорассеяния. Эффективная толщина слоев ЛОИ-2 оказывается достаточной для полного подавления сопряженного изображения на частоте выше 1000 лин/мм.

Однако, вследствие низкого качества подложки и неравномерности полива, пластинки ЛОИ-2 в ряде случаев уступает пластинкам 8Е75, хотя последние имеют больший уровень светорассеяния.

Оценим требования, предъявляемые к копирующему пучку.

Тонкая голограмма

Структура любой голограммы может быть представлена суперпозицией плоских решеток, период которых (p₁) определяется выражением

(14)

где φ₁ - угол падения опорного луча; φ₂ - угол падения сигнального луча; λ₁ - длина волны записи.

Зарегистрированную таким обрезом голограмму - дифракционную решетку с постоянной р₁ - осветим пучком с длиной волны λ₂ под углом α. Дифрагированный пучок будет распространяться под углом β:

(15)

При малом d копирующий материал зарегистрирует картину интерференции дифрагированного пучка с нулевым пучком, распространяющимся под углом, близким к α.

Период копии р₂ будет равен

(16)

Подставив выражение (15) в (16), получим, что перхода голограммы и ее копии практически одинаковы.

Таким образом, при малых d тонкие голограммы можно копировать без аберрация, варьируя в широких пределах длину волны и угол падения копирующего пучка.

Толстая голограмма

Период толстой дифракционной решетки определяется следующим выражением:

(17)

где 2θ₁ - угол между интерферирующими пучками; n - средний показатель преломления эмульсии.

Копия толстой голограммы не будет иметь аберраций, если выполнить следующее условие:

λ₁/λ₂=sinθ₁/sinθ₂, (18)

где λ₂ - длина волны копирующего излучения; θ₂ - угол между копирующим пучком и решеткой.

Если сигнальная волна не плоская, то этому условию можно удовлетворить лишь приблизительно.

В /16/ приведена оценка допустимой угловой расходимости сигнальной волны:

(19)

где δ_max - угловая чувствительность голограммы с периодом Р_min при освещении ее излучением с λ₂ ^*/;

θ'₀ и θ'_max - средний и максимальный углы между сигнальной и опорной волнами при записи голограммы излучением с λ₁;

θ''₀ и θ''_max - те же углы при копировании голограммы излучением λ₂ ^**/

В работе /16/ были получены хорошие результаты при копировании голограммы, полученной на длине волны λ= 0,633 мкм, излучением с длиной волны λ = 0,488 мкм. Копия восстанавливалась опорным пучком голограммы.

Рассмотренные требования к копирующему пучку справедливы лишь для малого значения d. При большом d копия будет иметь аберрации, как плоскопараллельная пластинка толщиной d /12/.

Аберрации будут увеличиваться с увеличением угловой расходимости сигнального пучка, расстояния d, длины волны λ₂.

iii. Экспериментальные результаты

В нашей работе объектом копирования являлись микроголограммы научно-технических документов /18/. На фотопластинке размером 9х12 см размещалось 2000 фурье-микроголограмм диаметром 1,5 мм.

На каждой голограмме записывалась страница текста, содержащая в среднем 2,5х10³ печатных знаков. Матрица микроголограмм носит название голографического блока памяти (ГБП).

Прежде, чем приступить к копирований ГБП, были проделаны эксперименты по оптимизации экспозиции одной микроголограммы и условий контактирования оригинала и копирущего материала.

1. Выбор экспозиции при получении фазовых микроголограмм

Для определения оптимальной экспозиции микроголограмма страницы текста экспонировалась в диапазоне энергий от 20 мкдж/см² до 20 мкдж/см. Среднее соотношение пучков поддерживалось равным 1/5. Угол между опорным и сигнальным пучками составлял 30°. В этих условиях голограммы в большой мере обладали трехмерными свойствами. Голограммы отбеливались по технологии, предложенной в работе /19/. Учитывая результаты работы /20/, время укрепления фотопластинок 8Е75 в растворе Н-5 было увеличено до 25 мин.

Перед отбеливанием микроголограммы, полученные при различных значениях экспозиции, фотометрировались в свете лазера в по этим данным был построен график зависимости средней плотности микроголограммы (до ее отбеливания) от логарифма экспозиции (кривая 1 на рис.4). На этом же рисунке представлена зависимость КПД отбеленной микроголограммы при записи ее на различных участках кривой d = f(lgh) (кривая 2), а также соответствующее каждой микроголограмме отношение интенсивностей дифрагированного и нулевого пучков (кривая 3). Практически удалось измерить оптическую плотность до 6,8. Пунктирный участок кривой 1 построен априори, исходя из хода кривой.

Оптимальная экспозиция определялась по следующим критериям: максимум КПД, легкость чтения текста и минимальное рассеяние нулевого пучка. Было отмечено, что легкость чтения текста зависит от светорассеяния голограммы. Анализ микроголограмм, записанных на различных участках d=f(lgh), показал, что в области сильной нелинейности этой кривой при плотностях d≈7 голограмма восстанавливает изображение высокого качества /21/.

2. Техника копирования микроголограмм и их блоков

Микроголограммы копировались при следующих условиях контактирования оригинала и копирующей фотопластинки: без зазора, с зазором 100 мкм; без зазора с иммерсией, зазор 100 мкм с иммерсией. Были получены амплитудные и фазовые копии с помощью устройства /22/. Пропускание амплитудных копий лежало в интервале

0,5+0,3, что соответствовало Н = 20 ÷ 40 мкдж/см². Фазовые копии были получены на участке кривой d=f(lgh), соответствующей lgh=3,3.

Схема копирования показана на рис.5. Луч лазера 1 расширяется телескопом 2, 3, 4 с пространственным фильтром. Голограмма 6 и копирующая фотопластинка 7 обращены друг к другу эмульсионными слоями. Копирующий пучок падает на подложку голограммы сопряженно ее опорному пучку. Таким образом, копия регистрирует сопряженный волновой фронт. Для получения истинного волнового фронта восстанавливающий пучок также направляется со стороны подложки копии сопряженно копирующему пучку. При использовании иммерсионного контакта копирующая фотопластинка и голограмма помещались внутрь стеклянной кюветы, заполненной толуолом.

Рис.5. Практическая схема интерференционного копирования голограмм:

1 - лазерный пучок; 2 - микрообъектив;3 - пространственный фильтр; 4 - коллимирующая линза; 5 - зеркало; 6 - голограмма; 7 - копирующий фотоматериал.

Эксперименты показали, что качество изображения, восстановленное копией, незначительно ухудшается при увеличении зазора до 100 мкм. Применение иммерсии целесообразно в случае повреждения поверхности голограмм (царапины, сколы, трещины).

Качество изображения, восстанавливаемого оригиналом и амплитудной копией практически было идентично при КПД копии, равном 1,2%, Качество изображения, восстанавливаемого фазовой копией, КПД которой равнялось 12%, незначительно уступает оригиналу, КПД которого было 14%. Некоторое увеличение шума в изображении, восстановленном копией, по-видимому, связано с зернистостью фотоматериала и неполным подавлением при копировании сопряженного изображения.

Опыт получения копий микроголограмм был перенесен на копирование ГБП. Копирование ГБП имеет следующие особенности: 1) Коллимирующая линза должна находиться на небольшом расстоянии от ГБП. В противном случае оптические неоднородности линзы и пылинки на ее поверхности заметно нарушают равномерность копирующего пучка, что приводит к неодинаковым условиям копирования различных микроголограмм ГБП. 2)Линза должна иметь просветляющее покрытие для волны копирующего излучения, чтобы исключить запись копией отраженного света. 3) В случае применения иммерсии нельзя допускать наличие пузырьков воздуха между голограммой и копирующим материалом. С учетом этих обстоятельств были получены амплитудная и фазовая копай трех блоков памяти. Один из блоков имел трещины и копировался в иммерсионном кювете, остальные копировались без иммерсии.

Изучение полученных копий показало, что скопированы все микроголограммы и качество их высокое. Средний КПД амплитудных копий по блоку составил 1% фазовых - 10%. Копия блока, имевшего трещины, позволила восстановить голограммы, по которым прошел скол в оригинале.

В ы в о д ы

В работе показано следующее.

1. Метод репликации пригоден лишь для копирования голограмм с поверхностным рельефом; интерференционное копирование применимо

для всех типов голограмм.

2. Тонкая копия тонкой голограммы восстанавливает две пары изображений - "двойников"; расстояние между "двойниками" пропорционально величине зазора между голограммой и копирующим материалом и расстоянию между координатами объекта и опорного источника.

3. Безаберрационное копирование тонких голограмм может быть осуществлено пучком излучения, длина волны и угол падения которого отличаются от аналогичных параметров опорного пучка в широких пределах; для толстой голограммы угол падения и длина волны копирующего пучка при безаберрационном копировании связаны условием Брагга.

4. Оптимальным оригиналом, с точки зрения качества копии, является толстая фазовая голограмма.

5. При больших экспозициях (в 50 ÷ 60 раз превосходящих экспозицию для Т_а = 0,5) светорассеяние фазовых голограмм значительно уменьшается.

6. При наличии дефектов оригинала (царапины, сколы, неплоскостность подложки) при копировании следует применять иммерсионную кювету.

7. Наиболее перспективным, с точки зрения стоимости, КПД и качества, является копирование на беззернистых фотослоях (бихроматный желатин, поливиниловый спирт).

Л и т е р а т у р а

1. В.Кольер, К.Беркхарт, Л.Лин. Оптическая голография. М., Мир, 1973.

2. Л.Н.Вагин. Электронная промышленность , №5, 63, 1973.

3. Ю.С.Мосякин, Г.В.Скроцкий. Квантовая электроника, 3(9), с.3. 1972.

4. У.Дж.Хэннен. Техника кино и телевидения, №8, 1973.

5. Ю.И.Островский. Голография и ее применение. Л., Наука, 1973.

6. К.С.Мустафин. Материалы iii Всесоюзной школы по голографии, Л., ЛИЯФ, 364, 1972.

7. Л.Н.Вагин, А.Е.Штанько. Оптика и спектроскопия, ХХХУi, 1016, 1974.

8. f.s.harris, g.c.shennan, В.Н.billing. appl.opt., 5, 4, 665, 1966.

9. m.j.landry. appl.phys. lett., 9, 303, 1966.

10. d.b.brumm. appl.opt., 5, 1946, 1966.

11. d.b.brumm. appl.opt., 6, 3, 588, 1967.

12. g.c.sherman. appl.opt, 6, 10, 1949, 1967.

13. m.j.landry. appl.opt., 6, 11, 1947, 1967.

14. j.upatnieks, c.leonard, josa, 60, 3, 297, 1970.

15. В.А.Ванин, Л.Н.Вагин, В.А.Королев. В сб. "Материалы для регистрации голограмм", Л., Наука, 1975.

16. l.h.lin, Е.Т.doherty. appl.opt., 10, 6, 1314, 1971.

17. h.kogelnik. bell.syst.tech.j., 48, 9, 2909, 1969.

18. Д.Н.Вагин, Т.М.Арсеньева, Л.Г.Назарова, В.А.Ванин. Оптика и спектроскопия (в печати), 1975.

19. К.s.penningon, j.s.harper. appl.opt., 9, 7, 1643, 1970.

20. a.schmackpfeffer, w.jarisch, w.w.kulcke. ibm j.res.develop.,september, 533, 1970.

21. В.А.Ванин, Л.Н.Вагин. Журн.научн. и прикл.фотогр. и кинематогр., 20, №5, 1975.

22. В.А.Ванин. Устройство для копирования голограмм "Голокопир-1". Проспект ВДНХ, М., ПНИИ, "Электроника", 1974.