Media-security

ГОЛОГРАФИЧЕСКАЯ МИКРОИНТЕРФЕРОМЕТРИЯ

Ромуальд Павлючик (ПНР)

Введение

Голография /1-7/ как метод регистрации изображений в сравнении с другими методами имеет то преимущество, что с ее помощью можно зарегистрировать, а потом точно восстановить не только распределение интенсивности, но и распределение фазы исследуемого волнового поля. Благодаря этим способностям она нашла ряд разнообразных применений в различных областях науки и техники. Естественно, что, следуя за первыми работами Д.Габора /1-3/, она находит применение в оптической микроскопии. Первый голографичеокий интерференционный микроскоп, в котором принципы голографии были использованы для увеличения контраста слабоконтрастных и фазовых объектов, был описан в работе /8/. После разработки лазеров в микроскопии главное внимание обращалось на голографию как на метод, позволяющий получить увеличенное изображение без применения специальной оптической системы /9-10/, а позднее как на метод, позволяющий зарегистрировать информацию об объекте более полным образом, чем фотография /11-33/, благодаря чему возникла возможность исследования объекта в удобных для исследователя обстановке и времени. Кроме этого, благодаря сохранению фазовой информации при восстановлении можно изменить положение плоскости резкой наводки /11,18,22,25,32/, производить дополнительную оптическую обработку изображения с целью получения более полной информации /12, 14, 15, 19/ или коррекцию качества изображения для устранения влияния аберрации оптической системы /21/ Наконец, содержащаяся в голограмме информация о фазовой структуре обмята может быть использована для микроинтерферометрических исследований /16, 17, 20, 24, 27-31, 33/.

Принципы голографической микроинтерферометрии

Гологрвфическая, как и обыкновенная интерферометрия, состоит в сравнении двух или большего количества когерентных волн, которые интерферируют между собой, создавая определенную интерференционную картину, на основе которой можно получить некоторую информацию об интерферирующих волнах. В случае дзухлучевой интерференции интерференционная картина дает разницу между интерферирующими волнами, а интерферометрические исследования сводятоя к тому, что одну из волн (предметную) добавочно возмущают исследуемым объектом. Возмущение, вводимое объектом, легче всего определить, если в отсутствии объекта разница между предметной и эталонной волной равна нулю, т.е. если в невозмущенном состоянии обе волны имеют одинаковую форму. С помощью неголографических методов получить с достаточной точностью две одинаковые волны довольно сложная проблема, разрешимая только в случае плоских и сферических волн, применяемых в простых интерферометрах. В более сложных оптических системах, как, например микроинтерферометры, ету проблему решить непосредственным способом настолько трудно, что за исключением микроинтерферометров для измерения шероховатости практически не существуют двухлучевые микроинтерферометры с независимыми плечами (типа Маха-Цендера).

В то же время с помощью голографии, имея одну волну определенной формы, получить такую же другую - дело очень простое. С этой целью достаточно данную волну зарегистрировать на голограмме, в потом ее восстановить в тех же условиях, в которых она была зарегистрирована. Эта идея и лежит в основе всех голографических двухлученых интерферометров и может быть применена в микроинтерферометрии.

Оптические схемы микроинтерферометров

Схема микроинтерферометра, предназначенного для исследований в отраженном свете (соответствущвго интерферометру Тваймана-Грина), показана на рис.1. Как видно из рисунка, лазерный пучок wl расширяется с помощью коллиматора lu, проходит через по-

луволновую пластинку Р₁, отражается в призме z₁ и с помощью поляриаационно-интерференционного алемента pi₁ делится на две части: предметную w₁ и референтную w₂. Соотношеяие интенсивностей обеих частей зависит от направления плоскости поляризации входящего излучения, которое можно изменять с помощью подуволновой пластинки Р₁. Предметная часть w₁, проходит через другую полуволновую пластинку p₂, вспомогательную линзу s₃, отражается в полупрозрачном зеркале z₄ и через линзу s₁, и объектив Оb направляется на исследуемый обьакт Р_r. Рассеянное и отраженное им излучение собирается объективом ob проходит через линзу s₁, светоделительное зеркало z₄, анализатор Р₀l, и падает на фотопластинку h. Референтная волна w, проходит через полуволновую пластинку Р₃ и с помощью вспомогательных элементов (призмы z₂ и зеркала z₃) через анализатор pol тоже направляется на фотопластинку Н, на которой регистрируется голограмма. Для реконструкции голограмму следует установить в прежнее место и осветить референтной волной. Восстановленное и реальное изображение можно наблюдать c помощью вспомогательной линзы s₂ (компенсирующей влияние линзы s₁) и микроскопного окуляра ok.

Схема голографического микроинтерферометра, работающего в проходящем свете (соответствующего интерферометру Маха-Цендера) представлена на рис.2. Эта схема от предыдущей отличается тем, что вместо призмы z₁ установлено поляризационно - интерференционный светоделительный элемент Рi₂, который направляет предметный пучок w₄ через полуволнивую пластинку Р₄ и конденсор К (конденсор можно удалить из системы) непосредственно на препарат Рr. Излучение, проникшее через препарат дальше следует таким же путем, как на рис.1. Референтная волна w₃ (в которую можно ввести клиновый компенсатор К_к) следует тоже по такому же пути, как и на рис.1, с тем, чтобы устранить элементы pi₁, p₂ и s₃ (как ненужные), а светоделительное зеркало z₄, смещающее предметный пучок, замещается прозрачной пластинкой z₄ .

Общий вид голографического микроинтерферометра, с помощью которого можно реализовать обе версии, показан на рис.3.

В обеих схемах набор соответствующих поляризационных элементов служит для изменения в широких пределах соотношения интенсивностей предметной и референтной волн, благодаря чему можно получить высококачественные голограммы препаратов с пропускающей или отражающей способностями, изменяющимися в широких пределах. Кроме этого, эти элементы уменьшают нежелательные потери света, а добавочно могут быть использованы для поляризационных исследований в монохроматическом лазерном освещении, применение которого имеет преимущества в поляризационных исследованиях объектов с большой дисперсией коэффициента преломления. Для сравнения на рис.4а и 4б показано изображение синтетического волокна между скрещенными поляризаторами, соответственно.с освещением: обыкновенным белым и лазерным излучением.

Рис.4. Синтетическое волокно между скрещенными поляризаторами:

а - в белом свете;

б - в лазерной свете.

Возможности описанных устройств

Сравнение оптических схем описанных приборов приводит к выводу, что ею по существу одинаковые устройства, отличающиеся только тем, что одно из них служит для исследований в проходящем, а второе - в отраженном свете. В связи с этим нет необходимости рассматривать возможности каждого устройства в отдельности, и поэтому, за исключением некоторых оговорок, все дальнейшие рассуждения будут проведены на примере голографического микроинтерферометра для отраженного света (рис.2).

А. Регистрация и реконструкция голограмм

Как и в других голографичеоких системах о боковой референтной волной, регистрация голограммы сводится к экспозиции светочувствительного материала одновременно двумя когерентными световыми волнами: предметной и референтной. В данном случае, для того, чтобы получить высокую разрешающую способность, излучение, рассеянное объектом Рr, не падает непосредственно на голограмму, а сначала формируется с помощью вспомогательной оптичес-

кой системы, состоящей из микроскопного объектива Оb и вспомогательной отрицательной линзы s₁, служащей для увеличения длины тубуса микроскопа. Затем объектная волна проходит через пластинку z'₄ (или светоделительное зеркало z₄), поляризационный анализатор pol и падает на фотопластинку Н, где встречается с референтной волной, отраженной от зеркала z₃. Анализатор pol исполняет важную роль. Во-первых, он может быть иcпользован в поляризационных исследованиях, во-вторых, согласовывает направление поляризации предметной и референтной волны, устраняя часть рассеянного излучения, и, в-третьих, позволяет добавочно оптимилизирозать соотношение интенсивностей обеих волн.

Как известно, для точной реконструкции голограмма должна восстанавливаться в тех же условиях, в которых производилась регистрация. С этой целью готовую голограмму следует точно установить в прежнее положение, что достигается с помощью специального столика, к которому прикрепляется кассета с голограммой. Если после установки голограммы в свое место перекрыть предметную волну (можно ее погасить с помощью полуволновой пластинки Р₁), то в окуляре ОК появится восстановленное с голограммы изображение предмета.

Б. Реализация двухлучевой интерференции

Для реализации двухлучевого интерферометра на голограмме производится регистрация волны, формируемой оптической системой в случае, когда на предметном столике находится эталонный элемент (плоскопараллельная пластинка - для проходящего света или плоское зеркало - для отраженного света). После обработки голограмму с зарегистрированным изображением эталонного предмета устанавливают в прежнее место. При одновременном освещении еe предметной и референтной волнами в окуляр ОК попадет недифрагированная часть одной и дифрагированная на голограмме часть другой волны. Поскольку эти волны одинаковы, то при точной установке голограммы в окуляре будет наблюдаться однородное темное интерференционное поле. Сдвигом голограммы или наклоном одной из волн вместо однородного поля можно получить линейчатое, т.е. в поле зрения появятся параллельные полосы.

Если вместо эталона на предметном столике поместить предмет, возмущающий фазы проходящей (соответственно,отраженной) предметной волны, то это возмущение отразится на интерференционной картине (в случае однородного интерференционного поля появятся полосы, а в случае линейчатого поля - эти полосы подвергнутся возмущениям). Для примера на рис.5 показаны микроинтерферограммы прозрачного кристалла в однородном (5а) и линейчатом (5б) полях. Такие же микроинтерферограммы никелированной металлической поверхности в отраженном света показаны на рис.6а - в однородном, а 6б - линейчатом полях.

Рис.9. Голографические микроинтерферограммы кристалла в проходящем свете:

а - в однородном интерференциовном поле;

б - в линейчатом.

Конечно, на голограмме вместо эталонной волны может быть зарегистрирована предметная волна, которая позже может быть сравнена с эталонной, создаваемой оптической системой, когда на предметном столике находится эталон. Эта возможность голографического микроинтерферометра особенно полезна в случае, когда исследуемый предмет изменяется настолько быстро, что не хватает времени для его обследования. В таком случае делается ряд голограмм предмета, соответствующих разным стадиям его изменения. Эти голограммы можно потом тщательно исследовать с применением интерферометрических методов.

Рис.6. Голографические микроинтерферограммы никелированной металлической поверхности в отраженном свете:

а - в однородном поле;

б - в линейчатом.

Очевидно, что восстановленная по голограмме волна может быть сравнена не только с эталонной, но и с волновой, создаваемой тем же самым предметом в другой момент времени. Если предмет не подвергся оптическим изменениям, то в поле зрения будет наблюдаться однородное интерференционное поле. В противном случае, в поле зрения появятся интерференционные полосы, которые могут изменяться, если предмет подвергается дальнейшим возмущениям. Как известно, этого рода интерференционные измерения носят название измерений в реальном масштабе времени.

В случае, если же предмет не подвергается изменениям, то он может быть исследован интерферометрическими методами со сдвигом волнового фронта /34/. Эти методы применяются, главным образом, для исследования градиента или разности оптического пути в разных точках объекта. Их сущность состоит в интерференционном сравнении сдвинутых каким-либо образом на определенную величину двух изображений того же предмета. Голографическая реализация различных типов интерференции со сдвигом волнового фронта описана в работах /35,20,23,24/, а с помощью описываемого микроинтерферометра в проходящем свете - в работе /27/. В отличие от обыкновенных

интерферометров сдвига с помощью одного голографического устройства можно реализовать много различных типов интерференции.

С помощью описанного устройства для реализации интерференции со сдвигом волнового фронта голограмму с зарегистрированным изображением исследуемого предмета устанавливают в месте, в котором она выполнена после чего исследуемый объект сдвигают в соответствующем направлении на желаемую величину. Таким образом, можно получить интерферограмму в однородном поле с поперечным сдвигом в любом направлении на любую величину. Если величина сдвига сравнима с разрешающей способностью применяемой оптической системы, то возникшая картина показывает только места с большим градиентом оптического пути - так называемый дифференциальный контраст. Если же сдвиг превосходит эту величину, то получаемая интерференционная картина показывает разницу в оптическом пути между разными точками предмета. Для примера на рис.7 показаны различные интерферограммы в однородном поле одной и той же капли оптического клея, нанесенной на предметном стекле. На рис.7а показана интерферограмма этой капли, полученная методом сравнения с эталонной волной, на рис.7б - изображение капли, полученное по методу дифференциального контраста, а на рис.7в - интерферограмма капли, полученная методом с малым сдвигом волнового фронта. Аналогичные интерферограммы могут быть получены в линейчатом интерференционном

поле с тем, что в этом случае может изменяться не только величина и направление сдвига, но и частота и направление интерференционных полос, поэтому в этом случае число всевозможных комбинаций будет значительно больше. В качестве примера на рис.8а показана интерферограмма капли с перпендикулярным, а на рис.8б с параллельным сдвигом относительно направления полос.

Поворачивая предмет вокруг его оси, можно реализовать угловой сдвиг рис.9а и 9б и таким образом исследовыть осевую симметрию предмета.

До сих пор рассматривались интерференционные методы, сравнивающие предмет с его изображением. Очевидно, что вовсе необязательно сравнивать объект с его изображением; на голограмме можат быть зарегистрировано изображение какого-нибудь образцозого объекта. В таком случае сравнению подлежат данный объект с образцом,

Рис.7. Интерферограммы капли оптического клея в однородном поле:

а - двухлучавая интерференция с эталонной волной;

б - дифференциальный контраст;

в - интерферограмма сдвига.

Рис.8. Интерферограммы капли в линейчатом поле:

а - сдвиг, перпендикулярный к направлению полос;

б - сдвиг параллельный.

Рис.9. Интерферограммы капли с угловым сдвигои:

а - в однородной поле;

б - в линейчатом.

а полученная интерференционная картина показывает отклонения от образца.

В качестве примера на рис.10а показана интерферограмма сравнения двух разных капель (их интерферогракмы показаны на рис.10б).

Рис.10. а - интерферограмма сравнения двух капель;

б - интерферограимы этих капель, полученные методом сравнения с эталонной волной.

В. Метод двойной экспозиции

С помощью устройства также можно получить интерферограммы по методу двойной экспозиции. Этот метод особенно пригоден в случае быстро изменяющихся объектов, когда нет времени для реализации интерференции в реальном масштабе времени. Например, на рис.11 показаны изменения в кристалле и растворе во время кристаллизации .

Метод двойной экспозиции может быть применен для регистрации на голограмме интерферограмм данного объекта. В таком случае обычно на одной голограмме сначала производится регистрация данного объекта в определенных условиях, а во время второй экспозиции объект может быть сдвинут (интерференция с поперечным сдвигом волнового фронта), обращен (для углового сдвига) или удален из поля зрения (для сравнения с эталонной волной). Если добавочно сместить конденсор, или изменить направление референтной волны, то вместо однородного интерференционного поля получается интерферограмма в линейчатом поле. Из вышеуказанного следует, что, применяя голографию, можно с помощью одного устройства реализовать много интерференционных методов, в том числе нереализуемых с помощью классической оптики, что значительно расишряет возможность интерференционных исследований. С другой стороны, голография облегчает техническую реализацию интерференционных систем, могущих заменить применяемые в настоящее время двухлучевые микроинтерферометры.

Устранение когерентных шумов

К сожалению, широкому внедрению голографии в микроинтерферометрию препятствует сравнительно низкое качество получаемых изображений /36/, зажженное из-за когерентности применяемого лазерного излучения. Как известно, при когерентном освещении падает разрешающая способность оптической системы, а кроме этого, имеют место различные интерференционно-дифракционные эффекты, создавало шумовые изображения, накладывающиеся на изображение исследуемого объекта. По этой причине в настоящее время в области голографической микроскопии главные усилия положены на разработку методов устранения когерентных шумов. Уже разработанные методы /37-42/ применялись только на этапе реконструкции и были проверены главным образом в обыкновенных микроголографических устройствах и не проверялись в голографических микроингерферометрах, работающих в реальном масштабе времени. Как показали эксперименты, можно устранить когерентные шумы с помощью их усреднения по времени методом, описанным в работах /43-45/. Сущность этого метода, применяемого для голографии с регистрацией в плоскости изображения, состоит в том, что предметная и референтная волны одновременно изменяют направление падения на голограмму таким образом, что шумы изменяют свое положение и размазываются на большой площади, а регистрируемые интерференционные полосы, создающие голограмму и регистрируемое изображение, остаются постоянными, благодаря чему возможна их фотографическая регистрация. Относительно к голографическому микроинтерферометру способ применения этого метода показан на рис.12. Лазерный пучок линзой l₁ через стеклянный параллелепипед В, вращающийся вокруг оси 00, фокусируется в плоскость регулированной щели rs , а потом коллимируется с помощью линзы l₁. Пучок, выходящий из линзы l₂ через полуволновую пластинку Р₁, проходит в поляризационно-интерференционный светоделительный элемент bs, где делится на две части. Одна часть через конденсор К₁ направляется на препарат Рr, а потом через объектив Оb₁, строит изображение препарата в плоскости голограммы ph . Референтная часть из светодвлительного элемента bs₁ через вторую полуволновую

Рис.12. Оптическая схема голографического микроскопа с устренением когерентных шумов

l₁, l₂ - линзы, образующие коллиматор; В - стеклянный параллелепипед, вращающийся вокруг оси ОО'; rs - щель с регулированной длиной; Р₁, Р₂ - полуволновые пластинки; bs - поляризационно-интерференционный светоделительный элемент; М₁, М₂ - зеркала; К₁, К₂ - конденсоры; Оb₁, Оb₂ - микроскопные объективы; Рr - препарат; Рh - фотопластинка или голограмма; Е - окуляр.

пластинку Р₂ (пластинка необходима, чтобы согласовать направления поляризации обеих волн), с помощью вспомогательных зеркал М₂ и М₁ через конденсор К₂ и объектив Оb₂ тоже направляется на светочувствительную пластинку ph. Конденсор К₂ и объектив ob₂ подбирается я устанавливаются таким образом, чтобы с точки зре-

ния голограммы оптические системы в предметной и референтной волнах имели одинаковое угловое увеличение, т.е. чтобы оба изображения щели, видимые c плоскости голограммы, были одинаково удалены и имели одинаковые размеры. Это условие легче всего реализуется, когда обе ветви устройства состоят из одинаковых элементов. Второе необходимое условие состоит в том, чтобы с точки зрения голограммы оба изображения щели были взаимно параллельны и параллельны интерференционным полосам, регистрируемым на голограмме. Примеры применения метода в голографическом процессе показаны на рис.13, где на рис. 13е показано изображение биологического препарата, восстановленного с голограммы без применения описанного метода устранения шумов; на рис.13б - тот же препарат с применением метода устранения шумов на стадии регистрации голограммы; рис.13в - тот же препарат, но с устранением щумов только на стадии восстановления и рис.13г - шумы устраняются при регистрации и реконструкции. Применение этого метода в голографической микроинтерферометрии в реальном масштабе времени показано рис.14б (для сравнения на pиc.14а показана микроинтерферограмма без устранения шумов).

Резюмируя, следует подчеркнуть, что, как и в других интерференционных устройствах, применение голографии в микроинтерферометрии может дать много пользы, но в этом случае главной проблемой является не конструкция соответствующего прибора, а проблема подавления шума в такой степени, чтобы его влияние на качество изображения было возможно мало.

Рис.13а. Рис.13б.

в) г)

Рис.13. Влияние на качество изображения метода устранения когерентных шумов при его применении на разных стадиях голографического процесса:

а - изображение биологичеокого препарата, восстановленное с голограммы без применения метода;

б - шумы устранялись только на стадии регистрации голограммы;

в - только на стадии восстановления;

г - в обоих процессах.

Рис.14. Применение метода устранения шумов в микроинтерферометрии:

а - интерферограмма капли оптического клея без устранения шумов;

б - с устранением

Л и т е р а т у р а

1. d.gabor. a new microscopic principle. nature, 161, 4098, 777, 1948.

2. d.gabor. microscopy by reconstructed wavefronts. proc.roy.soc., a197, 1051, 454, 1949.

3. d.gabor. microscopy by reconstructed wavefrontsii. proc.roy, sоc., b64, 378, 449, 1951.

4. Ю.Н.Двнисюк."Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения". Доклады АН СССР, 144, № 6, стр.1275-1278, 1962.

5. e.n.leith, j.upatnieks. reconstructed wavefronts and Соmmunications theory. josa, 52, 10, 1123, 1962.

6. e.n.leith, j.upatnieks. wavefront reconstruction with continuous tone objects. josa, 53, 12, 1377, 1963.

7. e.n.leith, j.upatnieks. wavefronts reconstruction with diftused illumination and three-dimensional objects. josa, 54, 11, 1245, 1964.

8. d.gabor, w.p.goss. interference microscope with total wavefront reconstruction. josa. 56, 7, 849, 1966.

9. e.n.leith, j.upatnieks. microscopy by wavefront reconstruction. josa, 55, 5, 569, 1965.

10. e.n.leith, j.upatnieks, k.a.haines. microscopy by wavefront reconstruction. josa, 55, 8, 981, 1965.

11. r.f. van ligten, h.osterberg. holographic microscopy, nature, 211, 5046, 282, 1966.

12. w.h.carter, p.d.engeling, a.a.dugal. polarization selection for reconstructed wavefronts and applications to polarizing microholography. ieee j.quantum electron., 2, 2, 44, 1966.

13. c.knox. holographic microscopy as a technique for recording dynamic microscope subjects. science, 153, 3739, 989, 1966.

14. j.w.ellis. holomicrogaphy transformation of Image during reconstruction a posteriori. science, 154, 3753, 1195, 1966.

15. l.toth, s.a.colins. reconstruction of a three-dimensional microscopic sample using holographic techniques. appl.phys.lett., 13, 1, 7, 1968.

16. К.snow, r.vandewarker. an application of holography to interference microscopy., appl.optics, 7, 3, 549, 1968.

17. p.j.magill, a.d.wilson. applications of a holographic interference microscope. j.appl.phys., 39, 10, 4717, 1968.

18. u.daszkievicz, r.pawluczyk, m.pluta. a microholographic system enabling to obtain holograms with no pseudoscopic real Image. acta phys.polon., 36, 1(7), 27, 1969.

19. w.l.anderson. carrier suppresion and restoration in holographic microscopy. josa, 59, 2, 224, 1969.

20. r.f. van ligten, k.c.lavton. holographic microscopy and integrated circuit inspection. am. n.y.acad.sci., 168, art.3, 510, 1970.

21. j.m.burch, А.e.ennоs. a.holographically-corracted low power microscope. symp.internet. "applic. de i'holographie", besancon, 10-2, juillet, 1970.

22. m.e.cox, r.g.buckles, d.whitlow. cineholomicroscopy of small animal microcirculation. appl.optics, 10, 1, 128, 1971.

25. r.pawluczyk. mikrokopia holograficzna. postepy fizyki, 22, 1, 105, 1971.

24. r.pawluczyk. holograhic interference microscope. optica applicata, 2, 1, 27, 1972.

25. d.h.close. high resolution portable holocamera. appl.optics, 11, 2, 376, 1972.

26. von g.windischbauer, g.keck, m.küster, g.rauninger. untersuch-ungen zur holographischer mikroskopie. optik, 34, 4, 382, 1972.

27. r.pawluczyk. mikroskp interferencyjno-holograficzny. post. fiz.med., 7, 2, 99, 1972.

28. g.pierattini. real-time and double-exposure microholographic interferometry for observing the dynamics of pasee variations in transparent specimens. optics communs., 5, 1, 41, 1972.

29. a.m.karger, j.m.Ноleman. microscopic holography of small parts. apl.optics, 11, 7, 1645, 1972.

30. Н.М.Рrеsbу. time-resolved differential holographic microscopy. appl. phys. lett., 21, 1, 31, 1972.

31. d.s.lo. printed circuit board evaluation bу holographic interferometry. rev.sci.instrum., 43, 10, 1498, 1972.

32. m.h.dе micheaux, p.cattean, j.c.saget. microscopie et microscopie tridimensiounelles. nouv.rev.optique appliquse, 3, 6, 297, 1972.

33. tung h.jeong, hal snyder. holograhic microscope system using a triangular interferometer. appl.optics, 12, 1, 146, 1973.

34. m.pluta. mikroskopia fazowo-kontrastowa i interferencyjna. warszawa, pwn, 1965.

35. o.bryngdahl. shearing interferometry by wavefront seconstraction. josa, 58, 7, 865, 1968.

36. e.n.leith. holography: a status report. laser focus, 6, 2, 29, 1970.

37. p.kirpatrick, h.m.a.el-sum. Image formation by reconstructed wavefronts. physical principles and refinement. josa, 46, 7, 825, 1956.

38. d.h.close. high resolution portable holocamera. appl.optics, 11, 2, 376, 1972.

39. r.f. van ligten, e.snitzer. speckle removal and improvement in optical slicing in holography. josa, 59, 11, 1545, 1969.

40. r.f.van ligten. a method for spekle reduction by simulation of partially coherent objects illumination in holography. symp.internal.applicat. de l'holographic, france, besancon, 10-3, 1970.

41. r.f.vаn ligten. speckle reduction by simulation of partially coherent object illumination in holography. appl.optics, 12, 2, 271, 1975.

42. j.c.dainty, w.t.welford. reduction of speckle in Image plane hologram reconstruction by moving pupils. optics communs, 3, 5, 289, 1971.

43. e.Мróz, r.pawluczyk, m.pluta. metod for coherent optical noise elimination in optical systems with laser illumination.optica appl., 1, 2, 9, 1972.

44. r.pawluczyk, e.Мróz. unidirectional optical coherent hoise elimination by time averaging method. optica acta, 20, 5, 379, 1973.

45. r.pawluczyk. coherent noise elimination in holographic microscope. optics communs., 7, 4, 366, 1973.