Media-security

ГОЛОГРАФИЧЕСКАН ДИАГНОСТИКА ПЛАЗМЫ

Г. В.Островская

В лекции рассмотрены возможности, которые открывает применение голографии для целей диагностики плазмы. Детально проанализированы особенности голографической интерферометрии и способы увеличения её чувствительности. Рассмотрен метод голографического измерения поглощения.

Во второй части лекции изложены работы, посвящённые голографическому исследованию ряда плазменных объектов, в том числе лазерной искры, лазерной плазмы на поверхности твёрдых мишеней, импульсных ламп, плазмотрона, θ-пинча, искрового разряда и плазмы взрывающихся проволочек. Приведены схемы голографических установок, используемых для диагностики плазмы.

В в е д е н и е

Оптические методы находят в настоящее время широкое применение для целей диагностики плазмы. Здесь в первую очередь следует отметить уже ставшие классическими спектроскопические и интерференционные методы /l-3/. Быстро внедряются в практику исследований плазмы лазерные методы /4/. Высокая яркость, монохроматичность и когерентность излучения лазеров не только делают их идеальными источниками света для интерферометрических, шлирен и теневых методов, существенно увеличивая предельно достижимое временное разрешение и снижая требования к юстировке аппаратуры, но также открывают принципиально новые возможности использования лазеров дяя целей диагностики плазмы. К числу специфически лазерных методов диагностики плазмы относятся лазерная интерферомет-

рия, метод томсоновского рассеяния /5/ и голографический метод.

Возможность применения голографии для целей диагностики плазмы была впервые показана в 1966 году в работе /6/. Более детальное рассмотрение новых возможностей этого метода и обзор первых результатов его применения даны в /7/. К настоящему времени опубликовано несколько десятков работ по голографической диагностике плазмы, выполненных как в Советском Союзе /6-26/, так и за рубежом /27-41/. Среди них есть как работы, демонстрирующие возможности тех или иных диагностических методов, так и конкретные исследования различных плазменных объектов.

1. Особенности голографического метода

1. Возможность исследования импульсной плазмы в стационарных условиях. При прохождении через плазму световой волны в неё вносятся как фазовые, так и амплитудные искажения. Голограмма позволяет зафиксировать и затем восстановить световую волну, прошедшую через плазму. Эту восстановленную волну можно затем исследовать в стационарных условиях различными оптическими методами:

интерференционным, шлирен, теневым и т.д., что особенно ценно в случае исследования импульсной плазмы.

Эти возможности были впервые проиллюстрированы на примере исследования лазерной искры /6/. В этой работе в процессе восстановления использовалась шлирен система. В той же работе было обнаружено, что на некотором расстоянии от плоскости действительного изображения световой пучок, прошедший через плазму, собирается в узкую яркую линию. Этот эффект был объяснён тем, что плазма лазерной искры представляет собой отрицательную астигматичную линзу. По фокусному расстоянию этой линзы был определён показатель преломления плазмы лазерной искры и оценена концентрация электронов в ней.

2. Возможность исследова имя плазмы под разными углами. Так же, как и большинство оптических методов (исключением является, пожалуй, только метод томсоновского рассеяния), голографический

метод позволяет определять лишь интегральные по направлению просвечивающего луча параметры плазмы. В случае объектов, обладающих осевой симметрией, переход от намеряемых величин к радиальному распределению осуществляется, как известно, с помощью преобразовании Абеля. При отсутствии осевой симметрии информации, которую несёт световая волна, прошедшая через плазму в одном направлении, недостаточно для нахогдения локальных параметров плазмы. Если при получении голограммы плазма освещалась в широком телесном угле, то, пользуясь одной голографии, можно восстановить световые волны, прошедшие через плазму под разными углами,что позволяет получить пространственное распределение показателя преломления в плазме в отсутствии осевой симметрии (см., например, /42,43/).

Голографическая интерферометрия. Дифференциальность. Интерферометрия является наиболее распространённым и точным методом исследования фазовых неоднородностей. Голографические методы /44,45/ позволяют получать интерференцию световых волн, прошедших по одному и тому же пути в разные моменты времени. При этом может наблюдаться интерференция восстановленной волны с волной, прошедшей через объект (интерферометрия в реальном времени), или интерференция двух световых волн, последовательно зарегистрированных на одной голограмме (метод двух экспозиций). В обоих случаях голографическая интерферограмма фиксирует лишь изменение объекта за время между получением первой голограммы и моментом наблюдения (либо моментом получения второй голограммы).

Любые искажения волнового фронта, вносимые оптикой, компенсируются. Это позволяет интерферометрически исследовать плазму, заключённую в сосуд с неоднородными стенками (например, плазму импульсных ламп /10, 21/). Нечувствительность голографической интерферометрии к дефектам оптических деталей позволяет проводить интерферометрические исследования плазмы практически неограниченных размеров, в то время как проведение таких исследований обычным интерферометрическим методом затруднительно из-за чрезвычайной сложности изготовления и высокой стоимости интерферометров с большими зеркалами.

4. Чувствительность голографической интерферометрии и способы её увеличения. Если каким-либо оптическим методом исследуется вместо самого объекта восстановленная с помощью голограммы световая волна, искажённая объектом, то чувствительность голографического метода не превосходит чувствительности соответствующего оптического метода. Это относится и к голографической интерферометрии (при использовании восстановленных волн первого порядка).

В общем случае рефракция плазмы вдали от атомных линий поглощения может быть вычислена по формуле:

(1)

Здесь n_k- концентрации различных атомов и ионов, С_k- рефракция тяжёлых частиц k-го сорта в расчёте на одну частицу, a ne-злектронная концентрация. В соответствии с (1) изменению оптической длины пути на λ/10 (меньшие изменения разности хода обнаружить трудно) соответствует концентрация электронов ne_min = 5·10¹⁶ см^-3 (для λ=0,5 мкм и длины столба 1 см). Минимальная атомная концентрация в соответствии с величинами С_k для разных атомов примерно на порядок выше nе_min.

Имеется ряд путей увеличения чувствительности голографической интерферометрии. Если просвечивающая лазерная линия лежит достаточно близко от линии поглощения атомов или ионов, входящих в состав плазмы, то рефракция для этой длины волны определяется формулой Зельмейера:

(2)

Здесь А-постоянная, зависящая от атомных констант, λ₀ - длина волны линии поглощения. nа*- заселённость поглощающего уровня. Вблизи линии поглощения рефракция может на несколько порядков превосходить рефракцию в области нормальной дисперсии. Во столько же раз возрастает чувствительность измерения атомной или ионной концентрации.

В работе /26/ были получаны голограммы и интерферограммы в свете вынужденного комбинационного рассеяния (ВКР) излучения ру-

бинового лазера на нитробензоле. Длина волны ВКР (λ 7658 Å) близка к длине волны резонансной линии калия (λ 7665 Å). Это позволили примерно на 2 порядка увеличить чувствительность определения калия в пламени (по сравнению с интерферометрией в свете λ6943Å).

Другая возможность увеличения чувствительности голографической интерферометрии связана с использованием нелинейных эффектов. Как известно, фазовые искажения волновых фронтов в высших порядках в k раз (k - номер порядка) больше, чем в первом порядке /46/ (рис.1). Кроме того, можно использовать тот факт, что фазовые искажения волнового фронта в +1-ом, +2-ом, +3-ем и т.д. порядках и в -1-ом, -2-ом, -3-ем порядках имеют противоположные знаки. Если с помощью соответствующей оптической схемы осуществить интерференцию +1-го и -1-го, +2-го и -2-го, +3-го и -3-го порядков, то соответствующий выигрыш в чувствительности голографической интерферометрии будет равен 2, 4, 6 и т.д.

Рис.1. Увеличение фазовых искажений восстановленного волнового фронтов высших дифракционных порядках.

Этот метод использиваяся для повышения чувствительности голографической интерферометрии в работах /46-48/. Максимальный выигрыш в чувствительности (в 14 раз) был достигнут при интерференции восстановленных волн +7-го и -7-го порядков /47/.

Другой метод повышения чувствительности голографической интерферометрии был предложен в работах /33,34/. Этот метод основан на многократном прохождении объектного пучка через плазму расположенную мевду двумя полупрозрачными зеркалами (3,4) установленными параллельно друг другу (рис.2). Если расстояние между зеркалами больше половины длины когерентности излучения лазера, то из всей coвoкупности пучков, прошедших через плазму различное количество раз, в обрaзoвaнии голограммы будет участвовать лишь тот, оптическая длина пройденного пути которого отличается от длины пути, пройденного опорным пучком, меньше, чем на длину когерентности излучения лазера. Таким образом чувствительность метода увеличивается во столько раз, сколько раз пучок, образующий голограмму, пройдет через плазму. В работе /34/

этим методом достигнуто шестикратное увеличение чувствительности.

В ряде работ для увеличения чувствительности и точности интерферометрических измерений использовалась многолучевая голографическая интерферометрия /49-51/.

Рис.2. Схема установки дпя увеличения чувствительности голографической интерферометрии:

1 - импульсный лазер, 2 - светоделительное зеркало, 3-4 - параллельные полупрозрачные зеркала, 5 - плазма, 6 - сплошное зеркало, 7 - голограмма.

Двухдлинноволновая голографическая интерферометрия. Как видно из формулы (1), рефракция плазмы состоит иа двух частей: рефракции тяжёлых частиц, которая вдали от линий поглощения практически не зависит от длины волны, и рефракции электронного газа, пропорциональной λ². Интерферограмма, полученная с помощью излучения, содержащего одну длину волны, не позволяет разделить вклад в рефракцию, вносимый электронами и тяжелыми частицами. Для того, чтобы разделить эти вклады, нужно иметь две интерферограммы, полученные с помощью излучений с разными длинами волн. Этот метод, предложенный в работе /52/, широко применяется в обычной интерферометрии. Впервые двухдлинноволновая голографическая интерферометрия была использована для определения электронной концентрации в плазме лазерной искры /16,17/, а затем для исследования плазменной струи /18/ и плазмы, образующейся при взрыве проволочки /37/.

Интерференционная голограмма, полученная с помощью излучения с двумя длинами волн, позволяет при восстановлении получить разделенные в пространстве интерферограммы, соответствующие каждой из присутствующих при съёмке голограммы длин волн. Кроме того, голография позволяет получать картину интерференции, в которой

форма интерференционных полос обусловлена только различием показателя преломления для двух длин волн, т.е. дисперсией среды /20,22/.

Поскольку, в соответствии с (1), дисперсия плазмы обусловлена только частью рефракции, зависящей от nе, то такого рода дисперсионные интерферограммы позволяют непосредственно определять концентрацию электронов в плазме без введения поправок на рефракцию тяжёлых частиц.

Голографическое измерение поглощения. Обычно распределение яркости на восстановленном с помощью голограммы изображении достаточно хорошо соответствует распределению яркости на поверхности самого объекта. Это обстоятельство позволяет использовать голографический метод для определения коэффициента поглощения плазмы. Преимуществом гологрлфического метода перед обычными абсорбционными методами является нечувствительность к собственному излучению плазмы. Не являясь когерентным, это излучение не уча-

ствует в образовании голограммы, а приводит к некоторой её засветке, которая относительно мало сказывается на качестве восстановленного изображения.

Возможность достаточно точного измерения поглощения голографическим методом была показана в работе /13/. Следует, однако, помнить, что нелинейные свойства фотоэмульсии /53/, рассеянный в эмульсии свет, различные условия освещения голограимы разными точками объекта и т.п. могут приводить к искажениям соотношения яркостей. Кроме того, значительные изменения показателя преломления отдельных участков исследуемого объекта за время экспонирования голограммы могут привести к уменьшению контраста или даю полному размытию интерференционной структуры голограммы и к уменьшению яркости соответствующих участков изображения. Поэтому применять метод голографического измерения поглощения к импульсным плазмам с быстро меняющимися параметрами следует с большой осторожностью.

Для увеличения чувствительности голографического метода измерения поглощения в работе /41/ предложено применить многоходовую схему, использованную ранее для увеличения чувствительности голографической интерферометрии (рис.2).

2. Исследование, плазмы голографическими методами

Исследования лазерной искры. Лазерная искра оказалась очень удобным объектом для отработки и применения различных голографических методик. В первых работах, выполненных в Ленинградском Физико-техническом институте, получались габоровские однолучевые голограммы лазерной искры /6,9,12/. На рис.3 представлена схема установки, использованная в этих работах. Эта установка позволяет получать на одну всяышку лазерной искры ряд однолучевых голограмм плазмы, соответствующих разным стадиям ее развития. Временной интервал между отдельными голограммами равен времени,необходимому для прохождения светом удвоенного расстояния между зеркалами (6) и (7) ().

Рис.3.

Схема установки для киноголо-графического исследования лазерной искры:

1 - лазер; 2 - линза, фокусирующая излучение; 5 - лазерная искра; 4 - линза, формирующая параллельный пучок;

5 - призма; 6,7 - полупрозрачное и сплошное зеркала; 8 -стеклянные клинья; 9 - голограмма.

В дальнейшем установка была дополнена устройством для разделения каждого из световых пучков на объектный и опорный. Светоделительное устройство помещалось между зеркалом (6) и клиньями (8) (пунктир на рис.3). Вид сбоку на два варианта светоделительной схемы дан на рис.4.

Селекции модового состава излучения лазера в этих работах не требовалось, поскольку голограммы получались без рассеивателя и модовая структура опорного и объектного пучков совмещалась в плоскости голограммы, а разность хода между объектным и опорным пучками, вносимая светоделительной схемой, была невелика.

В работах /8,14/ были получены двухэкспозиционаые голографические интерферограммы лазерной искры. Для получения вне изобра-

Рис 4. Две схемы деления световых пучков на опорный и предметный:

а - схема со светоделительным клином;

б - схема с двумя зеркалами.

1 - светоделительиый клин, 2. - плазма, 3 - голограмма, 4 - толстая полупрозрачная светоделиткльная пластинка, 5 - сплошное зеркало.

жения искры вертикальных полос, облегчающих обработку интерферограмм, перед лазерной искрой в объектный пучок во время одной из экспозиций вводился стеклянный клин.

В дальнейшем /16,17,19,23/ для диагностики лазерной искры была использована двухдлинноволновая голографическая интерферометрия. Схема соответствующей установки представлена на рис.5.Лазерная искра получалась в камере, наполняемой различными газами. Вторая гармоника лазерного излучения генерировалась в кристалле kdp. Меняя расстояние между зеркалом 6 и камерой, можно было получать голограммы, соответствующие различным моментам времени относительно возникновения искры. По полученным интерферограммам было исследовано пространственное распределение электронной концентрации в плазме. Наблюдалось также значительное уменьшение плотности тяжёлых частиц в центральных областях лазерной, искры за счёт вытеснения их во фронт ударной волны.

Рис.5. Схема установки для двухдлинноволнового голографического исследования лазерной искры:

1 - рубиновый лазер; 2 - линза, фокусирующая излучение в камеру с газом, 3 - коллимирующая линза, 4 - поворотная призма; 5-кристалл КДР; 6 - зеркало оптической линии задержки; 7-линза, расширяющая пучок, 8,9 - зеркала, делящие световой пучок на опорный и предметный; 10 - голограмма.

В работе /22/ были получены дисперсионные голографические ин

терферограммы лазерной искры, позволившие определять концентрацию электронов без введения поправок на перераспределение тяжёлых частиц в зоне плазмы.

Голографичеокие исследования лазерной искры в газах проводились также другими исследователями. В работах /30,31/ использовались два синхронизованных лазера. Первый дазер образовывал искру, а второй, служивший для получения годограмм, генерировал два импульса, разделенные интервалом 200 нсек. Первый из этих импульсов излучался до возникновения, а второе-после возникновения ла-

зерной искры. Таким образом, за одну вспышку лазера получались двухэкспозиционные интерферограммы.

Помимо исследования лазерной искры в газах, в ряде работ с помощью голографического метода изучалась плазма, возникающая при фокусировании излучения лазера на поверхность твёрдой мишени /24,35,39,40/. В работах /35,39/ плазма получалась при фокусировании излучения на тонкие плёнки из твёрдого водорода. Голограммы получались с рассеивателем s₁, который одновременно служил для разделения лазерного пучка на опорный и предметный /54/. Лазерный пучок расширялся линзой l₁ (рис.6). Часть пучка, неотклонённая рассеивателем, фокусировалась линзами l₂ и l₃ в плоскости плазмы и служила опорным пучком. Рассеянный свет равномерно освещал плазму Р и играл роль предметного пучка. Чтобы при восстановлении мнимое и действительное изображения не перелагались, при съёмке голограммы половина рассеянного светового пучка перекрывалась экраном В. С помощью линз l₃ и l₄ рассеиватель проектировался на поверхность голограммы Н так, что модовая структура опорного и предметного пучков совмещалась. Но интерферограммам было рассчитано полное число электронов в плазме для разных стадий её существования.

В работе /40/ исследовалась плазма, возникающая на поверхности алюминиевой мишени при фокусировании на неё импульсов пикосекундной длительности, генерируемых неодимовым лазером. Для получения голограмм использовалось излучение второй гармоники того же лазера (λ= 0,53 мкм). В этой работе достигнуто рекордное для настоящего времени временное разрешение: 7·10^-12 сек.

Иселедование плазмы импульсных ламп. Стандартные импульсные лампы (например, ИФК-2000) представляют собой цилиндрическую колбу из толстого кварца с большим количеством свилей. До появления голографических методов интерференционное исследование таких ламп не представлялось возможным, впайка же окон интерферометрического качества может существенно изменить параметры исследуемой плазмы. Поэтому интерференционно-голографическое исследование плазмы таких ламп представляет особый интерес.

Рис.6. Схема голографической установки для исследования лазерной плазмы на мишени из твёрдого водорода.

Особенности методики получения голограмм в этом случае обусловлены значительный преломлением светового пучка стенками кварцевой колбы. В результате, совмещение модовой структуры предметного и опорного пучков не представляется возможным, что, в свою очередь, ведёт к повышению требований к модовому составу излучения, применяемого для голографирования. В работе /10/ для голографического исследования импульсных ламп использовался моноимпульсный рубиновый лазер, селекция мод в котором осуществлялась путём введения в резонатор диафрагмы. При этом энергия лазерного импульса уменьшалась настолько, что некогерентная засветка голограммы собственным излучением импульсной лампы существенно сказывалась на яркости и качестве восстановленных интерферограмм. В дальнейшем более высококачественные голографические интерферограммы импульсных ламп были получены в работе /21/, где для голографирования использовалось излучение одноиодового рубинового лазера, дважды прошедшее через оптический усилитель.

Исследование плазмы θ-пинча и коаксиального разряда. Голографическому исследованию плазмы θ-пинча на установке "Сцилла" посвящены работы /27,28/. Для получения голограмм применялся рубиновый лазер с модулированной добротностью. Выделение аксиальных мод осуществлялось пропусканием излучения через диафрагму d (ø 0,4 мм). Лазерный пучок расширялся отрицательной линзой l₁ и делился стеклянной пластинкой s на предметный и опорный (рисунок 7). С помощью системы зеркал (m₁, m₂) опорный пучок непосредственно направлялся на фотопластинку Р, а предметный пучок

Рис.7. Установка для голографического исследования θ-пинча.

освещал рассеиватель r , который через прозрачный полый клин w проектировался линзой l₂ в центр плазмы. Линза l₃ проектировала это изображение в натуральную величину в плоскости голограммы. Для получения горизонтальных интерференционных полос клин при одной экспозиции заполнялся воздухом, а при другой-sf₆.

Прекрасные голографические интерферограммы трёхметрового θ-пинча были получены в дальнейшем в работе /36/.

Аналогичная методика была использована в работе /38/ для голографического исследования коаксиального разряда. Схема установки приведена на рис.8.

Исследование искрового пробоя. Исследование искрового пробоя, выполненное в работе /32/, представляет интерес главным образом из-за использования в этой работе голографической интерферометрии в реальном времени. Схема установки дана на рис.9 После первой экспозиции (без плазмы) голограмма проявлялась, отбеливалась и устанавливалась точно на то место, где она находилась во время экспонирования. Восстановление осуществлялось с помощью рубинового лазера, генерирующего импульс длительностью

Рис.8. Установка для голографического исследования коаксиального разряда:

d₁- диафрагма (ø 0,4 мм); l₁-l₅- линзы; s- свето-делительная пластина; m₁- m₃- зеркала; w- полый клин, d₂- диафрагма, устраняющая собственное излучение плазмы; r - рассеиватель; Р- голограмма.

около 50 мксек. Если во время восстановления волнового фронта предметный пучок от того же лазера проходил через плазму, то в плоскости мнимого изображения возникала динамическая интерференционная картина, которую можно было фотографировать о экранов двух ЭОПов в заданные моменты времени.

Исследование плазменной струи. Двухдлинноволновая голографическая интерферометрия была применена для исследования струи низкотемпературной плазмы, получаемой в плазматроне постоянного тока /18/. Голограммы, соответствующие двум длинам волн (λ₁6943Å и λ₂3472Å), регистрировались одновременно на одной и той же фотоплёнке. При восстановлении получались

Рис.9. Схема установки для интерференционно-голографического исследования плазмы в реальном времени:

d- диафрагма (ø1 мм); l₁-l₆ - линзы, расширяющие пучки;

s- светоделительное зеркало; М₁- m₄ - зеркала; w- полый клин; o- плазма; h - голограмма.

разделенные в пространстве интерферограммы, соответствующие каждой из присутствующих в излучении длин волн.

Исследование врывающейся проволочки. В работе /37/ с помощью двухдлинноволновой голографической интерферометрии исследовался взрыв проволочки в атмосфере воздуха. Схема голографической установки дана на рис.10. Для получения голограммы использовалась два опорных пучка, каждый из которых освещал половину голограммы. С помощью фильтров (5) и (6) в одном из этих пучков выделялось излучение основной частоты, а в другом - гармоники рубинового лазера. Предметный пучок содержал обе длины волны и освещал всю голограмму. Поскольку голограмма получалась

Рис.10. Схема установки для двухдлинноволнового исследования частично-ионизованной плазмы, образованной при электрическом взрыве проволочки:

1 - лазер; 2 - кристалл КДР; 3,4 - светоделительные зеркала;

5,6 - светофильтры; 7 - голограмма; 8,9,11 - линзы; 10 -взрывающаяся проволочка; 12 - рассеиватель; 13 - диафрагма, устраняющая собственное излучение плазмы.

с рассеивателем, то каждый её участок давая возможность получить восстановленное изображение всего объекта. Таким образом, каждая половина голограммы, восстанавливала интерферограмму плазмы, соответствующую длине волны излучения опорного пучка, освещавшего её при получении голограммы.

З а к л ю ч е н и е

Голография открывает перед диагностикой плазмы целый ряд новых возможностей. Голография позволяет исследовать импульсную плазму в стационарных условиях, получать сведения о пространственном распределении параметров плазмы в отсутствие осевой симметрии, проводить интерферсметрические исследования плазму, заключённой в сосуд с оптически неоднородными стенками. Благодаря нечувствительности к качеству оптических деталей, голография

позволяет проводить интерференционные исследования плазмы практически неограниченных размеров. Имеется возможность значительного увеличения чувствительности голографической интерферометрии, а также получения интерферограмм, форма полос на которых определяется только дисперсией объекта. Голография позволяет также измерять поглощение без учёта излучения самой плазмы.

Тем не менее следует помнить, что голография не позволяет непосредственно измерять те или иные параметры плазмы. Измеряемой величиной является, как правило, изменение показателя преломления или его производной, интегральное по пути просвечивающего пучка. В этом смысле голографический метод не даёт ничего принципиально нового по сравнению с обычной интерферометрией, шлирен и теневым методами. Сведения о параметрах плазмы получаются через связь этих параметров с показателем преломления плазмы.

Кроме того, использование голографической техники связано с такими трудностями, как высокие требования к когерентности источников света и разрешающей способности фотоматериалов.

В соответствии с изложенным бесспорно следует рекомендовать использование голографических методов там, где они позволяют провести исследования, невыполнимые обычными оптическими методами. Во всех остальных случаях при выборе мевду этими методами необходимо серьёзно оценивать все преимущества и недостатки голографических методов, учитывая при этом наличие той или иной аппаратуры.

Л и т е р а т у р а

1. Г.Грим. Спектроскопия плазмы. Атомиздат, М., 1969.

2. Диагностика плазмы. Под ред. Р.Хаддистоуна и С.Леонарда, Мир, 1967.

3. Физические измерения в газовой динамике и при горении. Под ред. Р.В.Ладенбурга, ИЛ, 1957.

4. Л.А.Душин, О.С.Павличенко. Исследование плазмы с помощью лазеров. Атомиздат, 1968.

5. Г.М.Малышев. Ж Т Ф, 35, 2129, 1965.

6. Г.В.Островская, Ю.И.Островский. Письма ЖЭТФ, 4, 121, 1966.

7. А.Н.Зайдель, Г.В.Островская, Ю.И.Островский. Ж Т Ф, 38, 1406, 1968.

8. a.kokos, g.v.ostrovskaya, yu.i.ostrovsky, a.n.zaidel.

phys.lett., 23, 81, 1966.

9. А.Н.Зайдель, Г.В.Островская. М-И.Островский, Т.Я.Челидае.

Ж Т Ф, 36, 2208, 1966.

10. yu.v.ascheulov, a.d.dumnikov, yu.i.uetrovahy, a.n.zaidel. phys.lett., 24a, 61, 1967.

11. a.n.zaidel, yu.i.ostrovsky. 7th int.conf. on phen.ioniz. gaz., vienna. 508, 1967.

12. Т.П.Евтушенко, А.Н.Зайдель, Г.В.Островская, И.И.Островский, Т.Я.Челидзе. Сб. Диагностика плазмы, вып.2, Атомиздат, 1968.

13. g.v.ostrovskaya, a.n.zaidel. phys.lett., 26a, 393, 1968.

14. И.И.Комиссарова, Г.В.Островская, Л.Л.Шапиро, Ж Т Ф, 38, 1369, 1968.

15. a.n.zaidel, yu.i.ostrovsky. high-speed photography. ptoc. 8tb int.conf. on high-speed phot. stockholm, 309, 1968.

16. i.i.komissarova, gr.v.ostrovskaya, l.l.schapiro, a.n.zaidel. 9th int.conf. on phen.ioniz.gaz.,bucharest, 641, 1969.

17. i.i.komissarova, s.v.ostrovakaya, l.l.shapiro, a.n.zaidel. phys.lett., 29a, 262, 1969.

18. А.П.Бурмаков, Г.В.Островская. Ж Т Ф, 40, 660, 1970.

19. И.И.Комиссарова. Г.В.Островская, Л.Л.Шапиро. Ж Т Ф, 40, 1072, 1970.

20. Г.В.Островская, Ю.И.Островский. Ж Т Ф, 40, 2419, 1970.

21. В.А.Никашин, Г.И.Рукман, В.К.Сахаров, В.К.Тарасов. Теплофизика высоких температур, 7, 1198, 1969.

22. А.Б.Игнатов, И.И.Комиссарова, Г.В.Островская, Л.Л.Шапиро. Ж Т Ф, 41, 417, 1971.

23. А.Б.Игнатов, И.И.Комиссарова, Г.В.Островская, Л.Л.Шапиро. Ж Т Ф, 41, 701, 1971.

24. И.И.Ашмарин, Ю.А.Быковский, Н.Н.Дегтяренко. В.Ф.Елесин, А.И.Ларкин, И.П.Сипайло. Ж Т Ф, 41, 2369, 1971.

25. К.С.Мустафин, В.И.Протасович. В.Н.Ржевский. Оптика и спектроскопия, 30, 406, 1971.

26. g.v.dreiden, yu.i.ostrovsky, e.n.shedova, a.n.zaidel. opt.comm., 4, 209, 1967.

27. f.c.jahoda, r.a.jeffries, g.a.sawyer. appl.opt., 6, 1407, 1967.

28. f.c.jahoda. 8 th int.conf. on phen.ioniz.gaz.,vienna, 509, 1967.

29. p.weigl, o.m.frledrich, a.a.dougal. bull.amer.phys.soc., 13, 1511, 1968.

30. j.buges, a.plot, a.terneaud. c.r.acad.sci., 267b, 1271, 1968

31. j.l.bobin, j.c.buges, p.roizand, a.terneaud. 9th int.conf.

on phen.ioniz.gaz., bucharest, 638, 1969.

32. f.c.jahoda. appl.phys.lett., 14, 341, 1969.

33. o.m.friedrich, f.weigl, a.a.dougal. 9^th.conf.on phen.ioniz.

gaz., bucharest, 639, 1969.

34. f.weigl, o.m.friedrich, a.a.dougal. ieee journ.quant.electr.

qe-5, 360, 1969; qe-6, 41, 1970.

35. b.sigel. phys.lett., 30a, 103, 1969.

36. В.p.gribble, w.e.quinn, r.e.siemon. phys.fluids, 14, 2042, 1971.

37. r.a.jeffries. phys.fluids, 13, 210, 1970.

38.t.d.butler, j.henins, f.c.jahoda, j.marshall, r.l.morse. phys.fluids, 12, 1904, 1969.

39. r.sigel. z.naturforsh, 25a, 488, 1970.

40. r.belland, c.de michelis, m.mattioli. opt.comm., 3, 7, 1971.

41. o.m.friedrich, f.weigl, a.a.dougal. 16^th . aid symposium,

pittsburg, pennsylvania, 102, 1970.

42. p.d.powley. josa, 59, 1496, 1969.

43. r.d.matulka, d.j.collins. j.appl.phys., 42, 1109, 1971.

44. В.В.brooks, l.o.heflinger, r.f.wuerker. appl.phys.lett., 7, 248. 1965.

45. l.o.heflinger, r.wuerker, r.e.brooks. j.appl.phys., 37, 642, 1966.

46. o.bryngdahl, a.w.lohmann. josa, 58, 141, 1968.

47. k.matsumoto, m.takashima. josa, 60, 30, 1970.

48. К.С.Мустафин, b.А.Селезнёв, Е.И.Штырков. Оптика и спектроскопия, 28, 1186, 1970.

49. k.matsumoto. josa, 59, 777, 1969.

50. o.bryngdahl. josa, 59, 1171, 1969.

51. К.С.Мустафин, В.А.Селезнёв. Оптика и спектроскопия, 30, 154, 1971.

52. r.a.alpher, d.r.white. phys.fluids., 2, 162, 1959.

53. a.a.friesem, j.s.zelenka. appl.opt., 6, 1755, 1967.

54. j.m.burch, j.w.gatee, r.g.n.hall, l.h.tanner. natura, 212, 1347, 1966.