Media-security

ГОЛОГРАММА КАК ОПТИЧЕСКИЙ ЭЛЕМЕНТ

Н.Г.Власов, Ю.С.Мосякин

Дан обзор методов получения и областей применения голограмм, обладающих свойствами оптических элементов. Рассмотрены фокусирующие свойства голограмм сходящихся пучков, записанных при помощи однократной и многократной экспозиций. Предложена классификация таких голограмм. Рассчитаны зависимость положения изображения и его масштабы от положения объекта в предметной плоскости и аберрации, возникающие в изображении. Приведены экспериментальные результаты. Обращается внимание на важность разработки дифракционной оптики, возможности которой в ряде случаев значительно шире классической.

В основе действия большинства оптических элементов, применяемых в классической оптике, лежат явления охранения (зеркала) и преломления (линзы, призмы). Из оптических элементов, использующих явление дифракции в классической оптике, можно отметить лишь дифракционные решётки и зонные пластинки. Развитие голографии, и особенно способность голограмм создавать действительное изображение произвольных трёхмерных объектов, показало, что возможности дифракционной оптики использованы далеко не полностью.

Аналогия между зонной пластинкой и голограммой точечного источника отмечена ещё в /1/, где показано, что фокусное расстояние голограммы (т.е. величина, связывающая положение восстанавливающего источника и восстановленного изображения) равно фокусному расстоянию линзы, которая при помещении её в плоскость голограммы фокусировала бы свет от восстанавливаюдего источника в изображение, образуемое голограммой; таким образом, закон тонкой линзы может быть применён к голограмме. Зонная пластинка имеет бесконечное

число действительных и мнимых фокусов, расположенных вдоль её главной оси, изображения которых накладываются на основное изображение. Фокусное расстояние сильно зависит от дпины волны света (как i/λ), χто затрудняет использование зонной пластинки в широких областях спектра (например, в видимом свете).

В обзоре /2/ свойств и применений зонной пластинки указано, что её разрешение в фокусе равно разрешению идеальной линзы такой же апертуры и что она образует изображение протяженного объекта таким же образом, как и обычная линза, причем не обладает дисторсией. Возможные применения, описанные в обзоре, основаны на свойстве фокусировать инфракрасное, ультрафиолетовое и мягкое рентгеновское излучения (телескопы и микроскопы) и на компактности и малом весе (применение в космосе). Зонные пластинки для ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучений уже созданы (например, /3/).

Голографическая запись зонных пластинок по внеосевой cxeмe /4,5/ позволила получить зонные пластинки, у которых основные действительный и мнимый фокусы пространственно разделены друг с другом и с нулевым порядком дифракции. Ещё больше отличается от классической зонной пластинки так называемая голограмма-линза, образованная двумя точечными источниками, создающими расходящиеся сферические волны /6/. В /6/ по такой схеме на голограмму были записаны высококачественные объективы; полученные голограммы, являющиеся аналогами объективов, были использованы в интерферометрических исследованиях аэродинамических процессов.

Применение голограммы-линзы для фокусировки изображения при получении голограмм сфокусированных изображений описано в /7/. Одним из важнейших свойств таких голограмм является возможность наблюдения неискажённого изображения в белом свете. Преимуществом перед обычной линзой являлось то, что голограмма-линза давала одновременно и сфокусированное изображение и опорный пучок в виде непродифрагировавшего света.

Для повышения плотности записи в системах голографической памяти необходимы линзы с максимально возможными апертурой и диаметром. В /8/ отмечено, что целесообразно применять для этих це-

лей голограмму-линзу. С помощью такой линзы при запаси микрофиш было получено три тысячи журнальных страниц на площади 10х15 см, что существенно превышает существующие стандарты.

В /9/ сообщается о создании замкнутой телевизионной системы, в которой пучок света, сканирующий предмет, создаётся набором соответствующим образом расположенных на пластинке голограмм-линз. При помощи одномерного механического движения (например, вращения вокруг оси) можно получить двумерное и трёхмерное-сканирование. Достигнуто число разрешённых элементов 0,5∙10⁵ при стандарте для телевизионного растра 4∙10⁵.

В работе /10/ описано использование голограмм-линз вместе с мощным импульсным лазером для изготовления отверстий. Получены отверстия диаметром 14 μ. Преимуществом голограммы-линзы перед обычными линзами являлось возможность одновременного производства нескольких отверстий произвольной заданной формы. Отмечается, что возможно создавать голограммы-линзы с большой апертурой и располагать их на больших расстояниях от обрабатываемой поверхности (вплоть до 20 см).

Описанные выше голограммы-линзы обладают общим для всех голограмм, записанных на фотоэмульсиях, недостатком - малой дифракционной эффективностью. Из различных способов её повышения наиболее радикальным является создание голограмм-линз и более сложных элементов при помощи ЭВМ как киноформ /11/, дифракционная эффективность которых достигает 90%. ЭВМ наносит рассчитанный рельеф на большую поверхность, репродуцируемую затем с уменьшением при помощи прецизионной оптики. Полученные линзы имеют диаметр 1 см и число зон 1000. Расчёт таких линз на ЭВМ позволяет избежать появления аберраций и дефектов. Размеры и качество таких линз ограничиваются лишь размерами и разрешением печатающей системы ЭВМ и качеством репродукционной оптики. Такие линзы предназначены и найдут широкое применение в системах когерентной оптики. В принципе, возможно их использование в белом свете, причём хроматическая аберрация может быть устранена измением коэффициента преломления подложки линзы по специальному закону. Существуют и ещё более совершенные методы получения голограмм при по-

мощи ЭВМ. Описанные в /12/ complex optical phase-implemented (copi)- фильтры позволяют оптику менять фазу и амплитуду световых волн так же просто, как это делается в радиотехнике.По сравнению о кинофирмами у сopi значительно улучшено соотношение сигнал-шум. Это объясняется тем, что при восстановлении изображения сopi -фильтр использует как амплитуду, так и фазу, в то время как киноформы только фазу.

Сильная хроматическая аберрация не всегда считается недостатком и используется в спектральных приборах, где голограмма-линза может служить в качестве дисперсионного элемента, заменяя уникальные вогнутые дифракционные решётки /13/. На этом же свойстве основано применение голограмм-линз в осветительных устройствах для наблюдения обычных голограмм в белом свете, когда хроматические аберрации голограммы-линзы и наблюдаемой голограммы, складываясь, взаимно уничтожаются /4/.

Важным преимуществом дифракционной оптики является возможность получения сложных оптических элементов, не имеющих аналогов в классической оптике. Так, в /14/ мультиплицирование изображений элементов электронных микросхем осуществлено при помощи голограммы, на которую записан фурье-образ набора точечных источников, так называемой голограммы-мультипликатора. Применение её позволило объединить достоинства известных методов растровой оптики и step-and-repeat и подучить мультиплицированные изображения одновременно и с хорошим разрешением (до 6 мкм по полю 5х5 см), зависящим, однако, от высококачественных линз большого диаметра, используемых непосредственно на стадии мультиплицирования.

В ряде работ привидятся упрощённые или улучшенные схемы записи голограмм-мультипликаторов /l5-17/. Например, в /17/ для записи голограммы точечного источника применяются вместо опорного и объектного точечных источников протяжённые вазимносопряжённые источники. С помощью голограммы, записанной с источниками 5 мм диаметром, достигнуто разрешение 110 линий на мм. На ежегодной конференции оптиков в США в 1969 году сообщалось /18/ о создании голограммы-мультипликатора, дающей более 1000 изобраавний с разрешением 350 пар линий на мм.

Столь высокое разрешение нужно далеко не для всех применений голограмм-мультипликаторов. При оптической обработке информации выгодно разделение одного изображения на несколько каналов для параллельной обработки (при распознавании образов). В /19/ описан разработанный недавно многоканальный интерферометр Фабри-Перо, главным оптическим элементом которого является кольцевой френелевский объектив, производящий деление на 4 канала. В настоящее время создаётся шестнадцатиканальний объектив с фокусным расстоянием 61 см и диаметром 8 см. Способ изготовления объектива не указан, однако очевидно, что наиболее просто его изготовить голографическим методом. Такой интерферометр необходим для изучения формы быстроменяющихся спектральных линий, для анализа модовой структуры импульсного лазера и для других целей.

В системе оптической памяти /20,21/ изображение вводится в запоминающее устройство (т.е. запсывается на плёнку mnbi) при помощи матрицы из элементов, которые могут находиться в двух состояниях: 1 и 0. Для освещения каждого из элементов матрицы, т.е. для записи информации о состоянии этого элемента, используется голограмма-линза, создающая множество пучков, сходящихся в элементы матрицы, которые их или пропускают (1), или нет (0).

Дифракционные решётки были получены интерференционным (фактически голографическим) методом ещё в 1961 году /22/. Современные голографические дифракционные решётки обладают следующими характеристиками: размером до 150 мм, частотой полос 3000 л/мм /23/ и разрешением порядка 1 Å /24/. Голографический способ изготовления дифракционных решёток является более точным по сравнению с машинным, что позволяет успешно использовать их для точных метрологических измерений /24,25/. Трудности, возникающие при изготовлении вогнутых дифракционных решёток и долгое время сдерживаввие их практическое применение, обходятся голографической техникой. В /23/ отмечено, что вогнутые голографические решётки дают полностью стигматическое изображение. Голографические решётки могут быть образованы на любой поверхности, на которую нанесён светочувствительный слой; так, введение пучка света в тонкоплёночный волновод возможно с помощью дифракционной решётки, полученной на нанесённом на его поверхность фоторезисте /26/.

Голографический метод позволяет создать решётки, дифрагирующие волну наперёд заданной формы, что открывает новые возможности для коррекции аберраций оптических систем спектральных приборов /23/. Способность голограмм компенсировать аберрации оптики, участвовавшей в её изготовлении /27/ допускает, в частности, применение некачественной оптики большого диаметра в интерферометрах, использующих голографические решётки /28-30/. В таких интерферометрах голографическая дифракционная решетка является практически делителем пучка, возможно применение голограмм как делителей пучков и и обычных голографических схемах /31/.

Анализ приведённых выше примеров применения голограмм как оптических элементов приводит к следующему важному выводу:

при помощи голограммы, записанной многократными экспозициями, можно получить в первом порядке дифракции заданное число световых пучков, форма и направление которых выбираются при записи голограммы, на чём и основана возможность создания голографических оптических элементов, не имеющих аналогов в классической оптике.

Следует отметить, что в тех случаях, когда голограмма предназначена для создания действительного изображения, она выполняет свои функции лишь в сочетании с обычными оптическими элементами. В следующей части лекции, следуя работам /32-34/, рассмотрим голограммы, представляющие собой самостоятельные оптические элементы, т.е. создающие действительное изображение объекта без применения дополнительных линз или объективов.

Рассмотрим некоторые возможные схемы записи таких голограмм (рис.1 а-в), выбрав для упрощения рисунка схему Габора. Голограммы, полученные по схеме (рис.1а),являются обычными зонными пластинками, преобразующими параллельный пучок света в сходящийся. При создании действительного изображения предмета, находящегося на конечном расстоянии от зонной пластинки, возникают аберрации, вызванные отличием восстанавливающего пучка от опорного при записи. Голограммы, полученные по схеме (рис.16), по своим фокусирующим свойствам являются фактически ухудшенным

Рис.1.Принципиальные схемы записи голограмм; голограмма Г образована двумя пучками света:

а) плоским и расходящимся,

б) двумя расходящимися,

в) расходящимся и сходящимся.

вариантом зонной пластинки, так как без аберраций преобразует только расходящийся пучок в расходящийся. На рис.1в изображена предлагаемая принципиальная схеме получения голограмм, преобразующих расходящийся пучок в сходящийся.

Значительное изменение фокусирующих свойств голограммы, несомненно, должно сказаться на их микроструктуре. Действительно, такие голограммы не укладывается в обычную классификацию по их расположению относительно поверхностей равных разностей фаз (рио.2а)

Рис.2.Сечение поверхностей равных фаз поля интерференции, создаваемого двумя точечными источниками:

а) оба источника создают расходящиеся волны;

б) один источник создаёт расходящиеся (+), а второй (-) сходящиеся волны.

Прямоугольниками отмечено положение фотопластинки при регистрации голограмм:

1a - осевая голограмма, 2а - осевая гилограмма с обращённым опорным пучком, 3а - внеосевая голограмма, 4а - внеосевая голограмма с обращённым опорным пучком, 5а - Фурье-голограмма;

1б - короткофокусная голограмма-линза, 2б - внеосевая голограмма-линза, 3б - отражающая осевая голограмма-линза, 4б -отражающая внеосевая голограмма-линза, 5б - длиннофокусная отражающая голограмма-линза.

(см., например, /35/), так как эти поверхности в данном случае являются не гиперболоидами, а эллипсоидами вращения. Голограммы, образованные одним сходящимся и одним расходящимся пучками, также можно классифицировать по их расположению относительно поверхностей равных разностей фаз. Характеристики, отражающие свойства таких голограмм как фокусирующих элементов, приведены в подписи к рис.26. Голограммы всех этих типов получены экспериментально. Для получения изображений с высоким разрешением наиболее удобны голограммы, обозначенные на схеме как короткофокусные голограммы-линзы, являющиеся фактически дифракционным аналогом обычной линзы. Рассмотрим более подробно их свойства.

При получении голограммы-линзы на фотопластинку, которую в дальнейшем будем считать идеальным квадратичным детектором, запи-

сывается интерференционная картина, обусловленная двумя точечными источниками, расположенными по разные стороны от неё (рис.3а). расходящаяся волна света А_rехр(-ikГ_r) исходит из фокуса микрообъектива, расположенного в точке r. Сходящаяся в точку o за фотопластинкой волна А₀ехр(iкГ₀) создаётся расположенной перед ней системой из двух линз. При освещении полученной таким образом голограммы сферической волной света А_сexp(-ik'Г₀), исходящей из точечного источника, расположенного в произвольной точке С в плоскости за голограммой в плюс-первом порядке, восстановится пучок, описываеный выражением

(1)

Этот пучок будет сходящимся в точку i при r_i>0 (рис.3б).

Выбирая оси х, y в плоскости голограммы, запишем выражения для Г_j в виде ряда аналогично тому, как это сделано в /36/,

где j=0, r, c, i. Ряд (2) быстро сходится при

Подставляя значения Г_j в (1) и ограничиваясь членами первого порядка по i/r_j, из сравнения левой и правой частей равенства найдём для r₁ и х₁ следующие выражения:

где , a и , соответственао, длине волн источников, 'используемых при записи и восстановлении. Формулы для y₁/r₁ и y₁получаются из (3) и (4) заменой х на y. Выражения

Рис.3.Схемы записи голограммы-линзы а) и получения с её помощью изображения б):

r_o, r_r, r_c, r_i - расстояния от центра голограммы Г до соответствующих точек o ,r , c , i;

Г_o, Г_r, Г_c, Г_i - расстояния от точки (x, y, z) в плоскости голограммы до соответствующих точек o, r, c, i.

(3) и (4) определяют положение точки i, в которую фокусируется изображение точки С.

Каждую точку освещённого или самосветящегося предмета, помещённого перед голограммой, можно рассматривать как восстанавливающий источник, создающий пучок, сходящийся за голограммой в соответствущую точку изображения этого предмета. Продольное М_ii и

поперечное М_i увеличения в изображении определяются на формул (3) и (4):

Обозначая в (3) величину , не меняющуюся при восстановлении, через 1/f, получим простое соотношение

(6)

Выражения (5) и (6) совпадают с соответствующими формулами для обычной тонкой линзы. Зависимость положения изображения и его масштаба от длины волны света восстанавливающего источника входит в f

(7)

Изображение точки, однако, не будет идеальным, так как сумма трёх сферических волн, вообще говоря, не образует сферической волны. Оно будет идеальным (при данной апертуре) только в том случае, если восстанавливающий точечный источник с той же длиной волны, что и при записи, поместить в точку r; тогда два сопряжённых члена в (1) взаимно уничтожатся и восстановится неискажённый записанный сходящийся пучок.

При удалении восстанавливающего источника от точки r в изображении возникают аберрации. Волновые аберрации w представляют собой разность между реальным волновым фронтом, создаваемым голограммой, и опорной сферой с центром в точке х_i, у_i, r_i найденной в первом приближении. Учёт членов третьего порядка по i/r_j в разложениях (2) даёт при подстановке их в (1) следующее выражение для w в полярных координатах, то есть при х=ρcosθ, y = ρcosθ:

где коэффициенты s , с_x, с_y, a_x, А_y, А_xy, представляющие собой сферическую аберрацию, кому и астигматизм,соответственно, записываются в виде:

Коэффициенты С_y, А_x, А_xy записываются аналогично. В выбранной системе координат (x, y, r) дисторсия в третьем порядке отсутствует.

Выражения (9), (10) и (11) с точностью до знака совпадают с полученными в работе /36/; это совпадение объясняется тем, что в работе /36/ вычисляются аберрации, возникающие в изображении записанного объекта при смещении точечного восстанавливающего источника по отношению к опорному, а в данном случае восстанавливающий источник-объект можно рассматривать как набор смещённых точечных источников. Отличие же в знаках вызывается изменением кривизны объектного пучка и использованием для создания действительного изобрааения +1 дифракционного порядка, создающего обычно мнимое изображение.

Разрешение, которое может быть достигнуто при использовании голограммы-линзы, определяется в основном величинами аберраций. Числовое значение разрешения в каждой конкретной геометрии записи голограммы-линзы и получения изображения может быть рассчитано по методу,описанному в /36/. Общий анализ полученных выражении для аберраций позволяет определить условия их наименьшего влияния. Так, сферическая аберрация отсутствует при μ=1 и r_c=r_r, то есть при восстановлении волной света с такой же длиной волны и кривизной, что и использованная при записи. Кома во всей плоскости изображения отсутствует при r_o=r_r, то есть при

масштабе увеличении 1:1. Астигматизм дня всей плоскости изображения одновременно неустраним , но его влияние минимально при расположении записываемой голограммы по биссектрисе угла между направлениями на источнике r и О.

Полученные выражения для аберраций позволяют вычислить размеры поля с заданный разрешением. Пусть расстояние до предмета - 1 м, расстояние до изображения - 50 мм (как в фотоаппарате), тогда поле изображения с разрешением 50 лин. на мм будет 20х20 мм, а с разрешением 500 лин. на мм - лишь 2х2 мм. Таким образом, единичная голограмма-линза позволяет получить изображение с фотографическим качеством. Такое разрешение, например, вполне достаточно для голограммы-мультипликатора при многоканальной обработке информации в системах распознавания образов.

Следует отметить, что, заранее выбирая r_Ои r_r можно получить требуемое увеличение или уменьшение с наименьшими аберрациями. Чисто экспериментально проще получить качественное изображение с увеличением, так как разрешение по объекту определяется в основном размерами фокального пятна микрообъектива, а по изображению размерами пятна, созданного сходящимся пучком; очевидно,что последнее обычно намного больше. Получение увеличения 204 100 не вызывает затруднений и такая голограмма-линза фактически эквивалентна микроскопу с небольшим увеличением.

Экспериментально были получены голограммы-линзы с различными коэффициентами увеличения и с их помощью действительные изображения объектов типа транспарантов. Например, с помощью 20^х голограммы-линзы была сфотографирована мира №2. На полученной фотографии все квадраты разрешены. Увеличенное изображение квадрата с наименьшей шириной штриха (5 мкм) представлено на рис.4а.

Возможность записи на одну голограмму нескольких изобретений позволяет, записывая несколько пучков, сходящихся в определённые точки, получить голоурамму-мультипликатор. Схема записи аналогична рис.3, однако запись осуществляется несколькими последовательными экспозициями, в перерывах между которыми сходящийся пучок заданным образом перемещается путём смещения создающих его оптических элементов.

Рис.4. а) Участок действительного изображения миры №2, созданного голограммой-линзой;

б) изображение цифры 5, размноженное голограммой-мультипликатором.

Для сокращения числа экспозиций при получении таблицы из изображений можно применить метод последовательного мультиплицирования при помощи двух голограмм, на каждой из которых записан ряд точечных источников. Голограммы располагаются одна за другой так, чтобы ряд точек, восстанавливаеыых одной голограммой, был перпендикулярен ряду точек, восстанавливаемых другой. К.п.д. использования мощности освещающего источника при этом методе значительно меньше, чем при использовании одной голограимы, сразу дающей таблицу m·n. Число экспозиций при записи такой голограимы можно уменьшить с m·n до m+n следующим образом. Дифракционная картина горизонтального ряда из точек, созданная вспомогательной голограммой, записывается на фотопластинку n последовательными экспозициями, а между экспозициями смещается вертикально. С помощью этого метода была получена голограмма-мультипликатор 4х7; изображение цифры 5 из миры №5, размноженное такой голограммой, представлено не рис.4б.

В голограмме-мультипликаторе расстояние между центрами раз-

множенных изображений превышает размер изображения объекта. Если же расстояние между центрами изображений сделать порядка нескольких десятков микрон, а число изображений ограничить двумя, то такая голограмма в первом порядке дифракции действует аналогично фокусирующей дифракционной решётке с синусоидальным профилем штрихов, образуя два смешанных относительно друг друга изображения объекта равной интенсивности, т.е. становится дифракционным интерферометром сдвига /34/. Фокусирующие свойства голограммы можно устранить, сделав параллельными все пучки, используемые при её записи, тогда по своему действию в первом порядке дифракции голограмма полностью эквивалентна синусоидальной дифракционной решётке и может применяться везде, где необходима синусоидальная дифракционная решётка, получение которой другими способами затруднительно. Так, известно применение синусоидальной дифракционной решетки при оптический обработке информации для амплитудного сложения или вычитания в реальном масштабе времени /38/.

В работах /25,39/ рекламируется голограмма-интерферометр с автоматическим счётом интерференционных полос, работающая при освещении обычной лампы накаливания и нечувствительная к вибрациям. Вероятно, такая голограмма получена записью двух плоских пучков, повёрнутых друг относительно друга, и работа с лампой накаливания объясняется известным эффектом восстановления в белом свете на поверхности голограммы интерференционных полос, полученных при исследовании фазовых объектов. Голограмма, на которую записано 6-9 параллельных пучков, аналогично диффузному рассеивателю повышает помехоустойчивость других голограмм, полученных с её помощью, однако, в отличие от диффузного рассеивателя, восстановленное изображение не зашумлено зернистой структурой /40/.

Существует несколько различных областей применения голографических оптических элементов. Очевидно применение голограмм-линз в системах с согласованной оптикой, где требуется высокая степень идентичности. Малый вес и компактность голографкческих устройств представляют интерес для областей науки и техники, где эти требования являются определяющими. Широкие перспективы

имеет также возможность их применения для фокусирования излучения в тех областях электромагнитного спектра, где не существует классических фокусирующих элементов.

Как и сами голограммы, голографические оптические элементы обладают двумя очевидными недостатками: малой дифракционной эффективностью и хроматическими аберрациями. Первый может быть устранён получением голограмм как киноформ. Для уменьшения влияния хроматических аберраций можно воспользоваться светофильтром или записывать голограммы методом, предложенным Ю.Н.Денисюком. Такие голограммы сами обладают свойствами интерференционного фильтра. Сильный хроматизм голографических оптических элементов на существен в системах когерентной оптики и даже может быть использован в спектральных приборах, где голограмма-линза будет служить в качестве дисперсионного элемента, заменяя уникальные вогнутые дифракционные решётки.

Оптические устройства, применяемые для преобразования волновых фронтов лазерных пучков, не приспособлены для работы в когерентном освещении. Их таутохронность и постоянная времени установления изображения оказываются в ряде случаев совершенно недостаточными. Существующий набор таких устройств заставляет во многих случаях создавать громоздкие комбинации зеркал, линз, призм и других оптических элементов.

Голографические методы, и в частности, возможность записи на одну фотопластинку нескольких голограмм, открывают новые возможности создания компактных оптических устройств, способных одновременно выполнять фувкции нескольких элементов. С помощью голографических элементов могут быть выполнены такие преобразования волношх фронтов, которые не могут быть практически реализованы другими методами. В связи с этим разработка элементов дифракционаой оптики представляет несомненный интерес.

Л и т е р а т у р а

1. g.l.rogers. nature, 166, 237, 1950.

2. w.g.ferrier. cont.phis., 10, 413, 1969.

3. g.schmahl, d. rudolph. optic, 29, 577, 1969.

4. h.paques. proc.ieee, 54, 1195, 1966.

5. w.e.kock. proc.ieee, 54, 1599, 1966.

6. m.j.schwar. nature, 215, 239, 1967.

7. g.b.brandt. appl.opt., 8, 1421, 1969.

8. laser focus, n10, 24, 1970.

9. mс. mahon. appl.opt., 8, 399, 1969.

10. j.m.moran. appl.opt., 10, 412, 1971.

11. j.a.jordan. appl.opt., 9, 1883, 1970.

12. j.p.kirk. laser focus, n6, 26, 1970.

13. h.m.childers, d.e.stones. almer.j.phys., ; 37, 721, 1969.

14. sun lu. proc.ieee, 56, 116, 1968.

15. s.lowenthal, a.werts, u.bembault. conrpt.rend.ac.sci., paris, 267b, 120, 1968.

16. g.groh. appl.opt., 7, 1643, 1968.

17. g.groh. appl.opt., 8, 967, 1969.

18. sun lu. josa, 59, 1544, 1969.

19. hirschberg j., f.n.cooke. appl.opt., 9, 2807, 1970.

20. rajchman j.j.appl.phys., 41, 1376, 1970.

21. r.d.lohman, r.s.mezrich, w.g.stewart. electronics, 44, n2, 66, 1971.

22. j.m.burch, d.a.palmer. opt.acta, 6, 73, 1961.

23. optical spectra, 3, n6, 50, 1969.

24. b.lefevre, ch.duroh. compt.rend.acad.sci., paris, 269,

359, 1969.

25. laser weekly, 21 sept., 4, 1970.

26. electrooptical sist. design, 2, n8, 17, 1970.

27. j.upatnieks , e.leith, a.v.lugt. appl.opt., 5, 589, 1966.

28. l.h.tanner. j.sci.instrum., 43, 346, 1966.

29. l.h.tanner. j.sci.instrum., 43, 81, 1966.

30. l.h.tanner. j.sci.instrum., 44, 1011, 1967.

31. М.М.Бутусов, Ю.Г.Туркевич. Приборы и техника эксперимента №6, стр.179. 1970.

32. Н.Г.Власов, Ю.С.Мосякин. В сб. "Репрография, оперативная полиграфия, промышленная фотография", изд. ДНТП им.Дзержинского, М. стр.264, 1969.

33. Ю.С.Мосякин. Голограмма как опт.элемент, диплом МФТИ, 1970.

34. h.g.vlasov, e.g.solovjev. nouvelle revue d'optique appliquee supplement au, vl, n2, 2, 1970; applications de i'holographic, besancon, 3, 1970.

35. Ю.И.Островский. Голография, изд. "Наука". Л-д, 1970.

36. e.b.champagne. josa, 57, 51, 1967.

57. e.b.ghampagne. aрр1.oрt., 8, 1879, 1969.

58. s.h.lee, s.k.yao, А.g.Мilnes. josa, 60, 1037, 1970.

39. optical spectra, 4, n7, 17, 1970.

40. r.bartolini, w.hannan, d.karlson, m.lurie. appl.opt., 9, 2283, 1970.