СПОСОБЫ РЕГИСТРАЦИИ ГОЛОГРАММ
В ИНФРАКРАСНОЙ ОБЛАСТИ СПЕКТРА
В.Н.Синцов
Развитие техники мощных инфракрасных лазеров, в первую очередь лазеров на СО2 (длина волны стимулированного излучения 10,6 мкм) ставит на повестку дня вопрос о реализации голографического метода в инфракрасной области. В настоящее время достигнута мощность непрерывного излучения поредка 10 квт, причём созданы, например, лазер на СО2 с мощностью непрерывного излучения 1 квт при длине разрядной трубки около 1 м или лазер, излучающий 250 вт в одно-модовом режиме.
Высокая мощность этих лазеров удачно сочетается с относительной простотой их реализации, устойчивой и надёжной работой, большой длиной когерентности. Создание голографических систем с использованием подобных лазеров было бы неоценимо для разработки методов изучения внутренних дефектов и неоднородностей в оптических и полупроводниковых материалах, прозрачных в инфракрасной области, методов голографической интерферометрии крупногабаритных изделий или деталей с большой шероховатостью поверхности, получения голограмм удалённых объектов и др. /1-13/
Наиболее узким пестом при разработке инфракрасных голографических систем являегся создание преобразователей длинноволнового инфракрасного изображения в видимое изображение, способных регистрировать поле излучения в плоскости голограммы.
Такие преобразователи должны обладать разрешением порядка 100-200 штр/мм при чувствительности, приемлемой для практических условий работы (скажем, 10-3 вт/см2). Поле изображения должно быть таково, чтобы в пределе обеспечить регистрацию примерно 104-105 интерференционных полос вдоль одпой из осей, то есть при указан-
ном выше разрешении размер преобразователи должен быть от 0,1х0,1 до 1,0х1,0 м2. Реализация преобразователей, однородных по своим свойствам при подобных размерах, представляет довольно трудную задачу. (В видимой области спектра при разрешении порядка 103 штр/мм для достижения столь же высокого качества реконструированного изображения требуется поле от 1х1 до 10х10 см2, что реализуется сравнительно легко.)
Известны попытки создания тонкоплёночных преобразователей инфракрасного изображения в видимое, чувствительных в широкой зоне спектра, для систем несканирующего тепловидения. Эти преобразователи достаточно подробно описаны в литературе /14,15/. Из них наибольшей чувствительностью и разрешающей способностью обладает эвапорографический преобразователь /16-20/, который был успешно использован для визуализации пучков излучения инфракрасных лазеров, работающих в режиме как импульсного, так и непрерывного излучения /1,21/.
Обычно величины освещённости, создаваемые излучением лазеров, существенно превышают величины освещённости, характерные для тепловизионных систем. Это обстоятельство открывает возможность использования для визуализации лазерных пучков и получения голограмм преобразователей, обладающих относительно невысокой пороговой чувствительностью, но более простых в изготовлении и эксплуатации, чем преобразователи тепловизионных систем.
Почти все эти преобразователи построены по единой схеме. Они состоит из слоя, поглощающего инфракрасное излучение, несущего слоя, обеспечивающего необходимую механическую прочность, и чувствительного слоя, изменяющего свои свойства при изменении температуры. Для поглощения инфракрасного излучения обычно служат слои металлической черни, например золотой, или полупрозрачные слои металла /22-24/. В качестве несущего слоя обычно применяются тонкие плёнки из нитроцеллюлозы, полиэтилентерефталата или окиси алюминия. Если чувствительный элемент достаточно прочен или обладает высоким поглощением в нужной области спектра, тогда необходимость в несущем или поглощающем слое отпадает.
Так как в результате преобразования стремятся получить оптическое изображение, то естественно явление использовать изменение оптических свойств чувствительного слоя при изменении его температуры: изменение прозрачности, отражения или рассеяния, цвета, фазовых или поляризационных свойств. В некоторых преобразователях используются эффекты изменения магнитных или электрических свойств чувствительного слоя при изменении его температуры; в этом случае для считывания могут быть применены как оптические (например, дифракция света от магнитной плёнки),так и электрические методы (например, считывание электронным пучком распределения проводимости в плоскости мишени тепловой телевизионной трубки).
Некоторые преобразователи могут использоваться лишь однократно, в то время как другие допускают многократную запись и считывание, что обусловлено необратимым или обратимым характером изменений, происходящих в чувствительном слое при нагревании. Изображение, возникшее в чувствительном слое, может быть стабильно лишь в течение облучения или же может сохраняться длительное время. Ряд преобразователей требует дополнительных операций (нагревание, охлаждение, предварительное или синхронизированное с воздействием тепловых волн ультрафиолетовое облучение и пр.).
Рассмотрим особенности некоторых типов преобразователей, распределённых на группы в зависимости от того эффекта, который лежит в основе получения изображения.
1. Преобразователи, основанные на тепловом расширении
К этой группе относятся жидкокристаллические слои /5,6,25,26/ и объёмные дифракционные решетки /27,28/.
Действие жидкокристаллического преобразователя основано на изменении цветов плоской холестеричесной жидкокристаллической текстуры при её нагревании, приводящем к изменению расстояния между элементарными слоями этой текстуры, действующей на белый свет подобно объемной фазовой дифракционной решетке, то есть
избирательно отражающей свет в узкой спектральной области и рассеивающей свет за пределами этой области. Максимум селективного отражения при возрастании температуры смещается в коротковолновую часть спектра.
Подобными свойствами обладают и объёмные амплитудные дифракционные решетки, полученные методом регистрации картины интерференции двух встречных плоских световых волн в фотографическом слое. При нагревании этих решёток расстояние между плоскостями почернения увеличивается, что приводит к изменению спектра их отражения. Была предложена также модификация последнего метода, основанная на предварительном увлажнении этих решёток и удалении влаги под действием инфракрасного излучения, что приводило к уменьшению расстояния между плоскостями почернения /28/.
2. Преобразователи, основанные на испарении
или удалении вещества
В этой группе наиболее известен эвапорографический преобразователь, действие которого основано на испарении тончайшего слоя жидкости при нагревании и рассматривании образующегося жидкостного рельефа в интерференционных цветах /15-20,29/. Вместо жидкости можно использовать сублимирующееся вещество, например нафталин, но чувствительность при этом оказывается ниже /21,30/. Были предложены такие преобразователи, основанные на испарении тонкого слоя металла, нанесённого на подложку; эти преобразователи пригодны главным образом для визуализации пучков импульсных лазеров или создаваемых их излучением голограмм /31,32/ или же для записи информации бегущим сфокусированным лучом лазера /33/. Полученные амплитудные голограммы могут быть превращены в фазовые путём химической обработки, переводящей металл в прозрачную соль, что приводит к повышению яркости реконструированного изображения и может быть использовано при голографической коррекции аберраций объективов /34/. Возможно также испарение вещества с поверхности относительно толстого слоя его, приводящее к получению фазовой отражательной голограммы /35/.
Известны также преобразователи, основанные на удалении не всего вещества, а наиболее летучего компонента его, например кристаллизационной воды иа кристаллогидратов /4/ или воды из предварительно увлажнённого желатинового слоя /12/. В работе /4/ описан преобразователь, основанный на переходе порошка красного cocl2 ∙ 6Н2О, взвешенного в полимерном лаке, в синий безводный cocl2. Увлажнённые желатиновые слои были использованы для регистрации фазовых голограмм при длине волны 10,6 мкм (с одновременным просвечиванием фазового желатинового рельефа лучом гелий-неонового лазера). О применении увлажнённых объёмных дифракционных решёток для визуализации пучков инфракрасного излучения уже говорилось выше.
Нами был разработан способ регистрации изображений лучков излучения инфракрасных лазеров при воздействии их на плёнку поливинилового спирта, подвергнутую йодированию с образованием йодно-поливинилового комплекса /36/. Этот способ основан на разложении комплекса и испарении йода. Если такая плёнка была подвергнута одностороннему растяжению, то она поляризует свет, а полученное изображение вследствие удаления йода теряет способность поляризовать свет; при рассматривании такого изображения через дополнительный поляризатор контраст изображения может меняться, что позволяет выявить дополнительные детали.
3. Преобразователи, основанные на ускорении
химических реакций при нагревании
При помещении фотографического слоя, подвергнутого предварительной равномерной засветке и пропитанного охлаждённый проявителем, в поле теплового излучения слой нагревается и реакция проявления ускоряется /37/. Это нагревание слоя однозначно связано с интенсивнистью инфракрасного излучения в данной точке слоя. Нами была разработана специальная рецептура проявителей, позволяющая удобно реализовать настоящий способ /36 /.
Был также разработан метод регистрации изображений пучков инфракрасных лазеров при помощи плёнок поливинилового спирта,
в которые введён катализатор реакции дегидрации, например хлористый алюминий /36/. При нагревании этих слоев в результате дегидратации прозрачный поливиниловый спирт превращается в интенсивно окрашенный поливинилен, что приводит к получению изображения.
Были предложены также чувствительные слои, содержание химические соединения, менявщие цвет при фазовом переходе, например двойной йодид ртути и серебра и др. /38,39/. Такие преобразователи обладают повышенным разрешением и были с успехом использованы для визуализации пучков излучения лазера на СО2 и регистрации инфракрасных голограмм.
Для визуализации излучения инфракрасных лазеров может быть использован эффект рассасывания видимого почернения в фотохромных стёклах или плёнках при их нагревании /40/. Такие стёкла должны быть предварительно подвергнуты ультрафиолетовому облучению.
Ускорение реакции проявления рассеивающего света пузырькового изображения в везикулярных диазослоях "кальвар'', предварительно подвергнутых ультрафиолетовому облучению, также было использовано для визуализации пучков инфракрасных лазеров /7,41/.
4. Преобразователи, основанные иа изменении
электрических и магнитных свойств
Были предложены многочисленные варианты различных тепловых телевизионных трубок, мишень которых под действием нагревания меняет свов проводимость или ёмкость /42/. По-видимому, основанная на этих принципах аппаратура была применена для визуализации картин излучения лазера на СО2 /9/.
Для визуализации пучков излучения инфракрасных лазеров был использован также эффект изменения состояния намагниченной тонкой плёнки при изменении её температуры /43-45/. Это изменение состояния намагниченности может быть визуализировано путём наблюдения картины дифракции света такой плёнкой при нанесении на неё магнитного коллоида; возможны и другие,более сложные способы визуализации /43/. Этот способ был использован для записи
информации на бегущей магнитной плёнке при воздействии на неё сфокусированного луча лазера /46/. Разрешение, достигнутое на монокриоталлическмх слоях mnbi, превышало 2000 штр/мм /47/.
5. Преобразователи,основанные на изменении интенсивности видимого излучения при нагревании
Для визуализации картин излучения лазера на СО2 было использовано видимое тепловое свечение листов асбеста, графита или следы, вводимых в пучок излучения /8/. Для повышения чувствительности применяли дополнительный нагрев листов до температуры несколько ниже точки красного каления.
Наблюдение пучков излучения лазера на СО2 производилось также при помощи преобразователей, основанных на эффекте теплового тушения свечения некоторых люминофоров, возбуждаемых ультрафиолетовым облучением /2,3,48/. В этом случае изображение было тёмным на светящемся фоне. Весьма схож с этим методом способ, основанный на использовании температурной зависимости квантового выхода хемилюмкнесценции /49/.
6. Преобразователи, основанные на нелинейных
оптических эффектах
Эти преобразователи резко отличаются от описанных выше как по устройству, так и по принципу действия. Они основаны на эффектах параметрического взаимодействия двух пучков оптического излучения с частотами ν1 и ν2, в нелинейном кристалле с образованием излучения с разностной частотой ν2- ν1 и суммарной частотой ν1+ ν2 /50-53/. Так, например, при взаимодействии пучков излучения с длиной волны 694,3 нм (рубиновый лазер) и 10,6 ккм (лазер на СО2) в кристалле прустита Аg as s3, возникает излучение с суммарной частотой, соответствующей длине волны 651,6 нм /53/. Условием возникновения параметрического взаимодействия является обеспечение синхронизма (согласования фазовых условий распространения волн в кристалле), что достигается правильной ориентацией
осей кристалла относительно коллинеарно направленных пучков излучения накачки (694,3 нм) и преобразуемого излучения (10,6 мкм). Хотя достигнутый в настоящее время коэффициент преобразования излучения по мощности невелик (порядка 10-6), использование для накачки мощных импульсных лазеров с высокой частотой повторения импульсов делает способ достаточно перспективным и с практической точки зрения. Оценка разрешающей способности способа дана в работах /53/. Метод применим в принципе к любым частотам; для осуществления его требуется подбор подходящих нелинейных кристаллов и мощных лазеров для накачки с разнообразными частотами излучения. Предельная чувствительность метода рассмотрена в работах /50,51/.
7. Предедьно достижимые параметры тонкоплёночных
преобразователей инфракрасного изображения в видимое
Фундаментальный предел чувствительности тонкоплёночных преобразователей инфракрасного изображения в видимое, как частного случая тепловых приемников, определяется флуктуациями мощности излучения, приходящего к чувствительному элементу и излучаемого им /54-56/, согласно /57/ этот предел соотавляет
w2мин = 16 Аσk(ε1+ε2)t5Δf,
где wмин - минимальная обнаружимая мощность. А- площадь плоского приёмника, ε1 и ε2 - коэффициенты излучения передней и задней поверхностей приемника, Δf - полоса частот, Т- абсолютная температура, k- постоянная Больцмана и σ - постоянная Стефана-Больцмана.
При этом предполагается, что обмен энергией приемника и его окружения осуществляется только путём излучения. Величина полосы частот Δf определяется из значения постоянной времени τ по формуле
τ = 1/4Δf
Подсчёт предельной чувствительности для авапорографического
преобразователя дал величину 2∙10-10 вт/см2 /20/ при практически детектируемой разности энергетической освещённости 10-5 вт/см2 /14/. Для других преобразователей расхождения между теоретическим пределом чувствительности и практически достигнутой величиной еще более значительны. Причины этого расхождения кроются в недостаточном коэффициенте преобразования и шумах процесса трансформации температурного изображения (двухмерного распределения температуры в плоскости чувствительного элемента преобразователя) в видимое изображение.
Разрешающая способность преобразователей ограничивается теплопроводностью слоев, составляющих чувствительный элемент (поглощающего и преобразующего слоя и несущей мембраны). Ограничения, накладываемые теплопроводностью, могут быть охарактеризованы коэффициентом передачи температурного контраста
tt = Δtр.п./Δtи..п..,
где ΔТр..п. - амплитуда температурного рельефа в чувствительном элементе реального преобразователя с отличающейся от нуля теплопроводностью, ΔТи..п. - та же величина для идеального преобразователя с нулевой теплопроводностью в плоскости чувствительного элемента. В работе /17/ было доказано, что
tt = 1-1/ch(Г/4l0),
где Г- период температурного рельефа (величина, обратная пространственной частоте), l0 - характеристическая длина - то расстояние в плоскости чувствительного элемента, на котором амплитуда температурного распределения уменьшается в l раз /5/.
Величина l0 определяется из формулы
где k - коэффициент теплопроводности чувствительного элемента на единицу толиины, h- толщина чувствительного элемента, ∆r- изменение мощности теплообмена единицы площади приемника с окружающей средой при изменении его температуры на 1°К. В том случае, когда теплообмен определяется только процессами излучения:
где а1, а2 - коэффициенты поглощения передней и задней поверхностей чувствительного элемента, b- спектральная энергетическая яркость абсолютно черного тела, Т - абсолютная температура, Тn -исходная (то есть до получения изображения) равновесная температура чувствительного элемента.
Ранее нами /15,17'/ было показано, что по мере приближения размера детали изображения к величине l0 коэффициент передачи температурного контраста падает до нуля. Результаты расчёта и прямого измерения величины l0 с одной стороны, и данные о предельной разрешающей способности, с другой стороны, для таких преобразователей, как эвапорографический, жидкокристаллический и преобразователь с краевым поглощением, показали хорошее совпадение /15,17,59,60/. Это говорит о том, что фундаментальный предел разрешения для ряда существующих преобразователей уже достигнут на практике и дальнейшее повьшение разрешающей способности может быть достигнуто путём уменьшения теплопроводности чувствительных элементов. Некоторое увеличение разрешения может быть достигнуто при создании неизотропной теплопроводности чувствительного элемента, например, путём приведения его в хороший тепловой контакт с массивной подложкой, обладавшей значительной теплопроводностью, однако чувствительность при этом падает /3/. При регистрации импульсного излучения также могут быть найдены условия, в которых достигается разрешение, превышающее разрешение при стационарном процессе /61,62/.
Величина тепловой постоянной времени в общем случае ограничивается теплоёмкостью чувствительного элемента. Постоянная времени τ равна
τ=ρ/Δr,
где с - теплоемкость единицы площади чувствительного элемента, а Δr подсчитывается из предыдущей формулы (при укаванном выше допущении). Сравнение расчётных и найденных опытным путём вели-
чин постоянной времени для эвапорографичвского преобразователя дало удовлетворительное совпадение /18,19/.
Сведения об основных параметрах тонкоплёночных преобразователей инфракрасного изображения приведены в таблице.
8. Способы регистрации, основанные на дискретной выборке поля интерферирующих волн
Для регистрации голограмм, создаваемых излучением инфракрасных лазеров, в принципе возможно использование метода, широко применяемого в акустической или радиоголографии, а именно: сканирование поля излучения точечным приемником излучения /63,64/. Сигнал приемника управляет яркостью какого-нибудь источника света, например, светящегося пятна на экране электронно-лучевой трубки, причём движение пятна по экрану трубки жёстко связано с движением приемника в поле рассеянного объектом излучения. Голограмма, отображаемая на экране, регистрируется на фотоприемнике, с неё изготовляется копия в масштабе, соответствующей отношению длин волн регистрируемого и реконструирующего излучений, и производится восстановление изображения. Возможно также непосредственное введение сигнала приемника в ЭЦВМ, выполняющую восстановление изображения машинным способом, например, с использованием так называемого быстрого алгоритма Фурье-преобразования, разработанного Кули и Тьюки /65/.
Этот метод обладает определёнными недостатками. Дискретная выборка поля голограммы приводит к потере информации и возникновению ложных изображений и нежелательной периодическое структуры, наложенной на восстановленное изображение /66,67/. Метод довольно трудоёмок, а операция сканирования обычно занимает длительное время.
К потенциальным достоинствам метода относится то обстоятельство, что пороговая чувствительность фотоэлектрических приемников, которые могут быть использованы в его практической реализации, существенно выше чувствительности неселективных тонкоплёночных преобразователей, описанных выше.
Нет никакого сомнения в том, что инфракрасная голография будет быстро развиваться и найдёт широкое применение при решении разнообразных научно-технических задач.
Таблица
Основные параметры тонкоплёночных преобразователей
инфракрасного излучения
|
Тип преобразователя |
Пороговая чувствительность |
Максим. разреш.способность, штр/мм |
Время, необходимое для получения изображения, сек |
Характер использования |
Примечание |
|
вт/см2 |
дж/см2 |
|
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
|
Жидкокристаллический преобразователь
Объёмные дифракционные решетки
Эвапорографический преобразователь
Испаряющиеся слои металлов
Термохромные слои
Слои ПВС+i2
Фотослои, пропитанные охлажденным проявителем. |
10-2
не опубл.
10-5
-
2-2,5
1
0,01-0,1
|
-
10-4
0,05-10
-
-
-
|
0,5-1,0
5
15
>1000
10
10
100 |
~1
~5
10-20 (в стационарном режиме)
0,02 (в импульсн.)
10-3-10-8
1,5-10
1-10
1-10
|
многократный
–"–
–"–
однократный
многократный
однократный
однократный |
Может быть использован для регистрации импульсного изображения
Используются только для регистрации импульсного изображения
Возможно регулирование контраста изображения
Требуют предварительной засветки и пропитывания
|
|
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
|
Слои ПВС+al cl3
Слои с фазовым переходом
Фотохромные стекла
Везикулярные пленки "кальвар"
Тепловые телевизионные трубки
Тонкие магнитные пленки
Термографические люминесцентные экраны |
1
0,1
-
-
10-3
-
10-2 |
-
-
0,1-1,0
0,6
-
1
1 |
28
250
>1000
150
7
100-2000
8 |
1-10
1
1
0,01-1
0,03-0,1
до 10-3
1 |
однкратн.
многократн.
–"–
однкратн.
многократн.
–"–
–"–
|
Величина разрешающ. способности приведена для записи оптич. изображения; при записи температурного изображения она должна быть существенно меньше.
Требуют предварительн. УФ-блучения, сильно рассеивают свет.
Используются в импульсном режиме.
Требуют одновременного УФ-облучения |
Л и т е р а т у р а
1. А.А.Мак, К.Б.Попова, Д.С.Прилежаев, В.Н.Синцов, Г.П.Фаерман. Опико-механическая промышленность, №9, стр.11, 1964.
2. d.g.mcgee, l.j.heilos. ieee. j.quant. electron., 3, 31 (1967).
3. Т.j.bridges, e.g.burckhardt. ieee j.quant. electron., 3, 168
(1967).
4. g.a.gondas. ieee, j.quant.electron., 4, 40 (1968).
5. j.r.hansen, j.l.fergason, a.okaya. appl.optics, 3, 987 (1964).
6. i.mengailis, b.h.rediker. j.appl. phys., 37, 899 (1966).
7.t.d.forkner, d.d.lowenthal. appl.qptics, 6, 1419 (1967).
8. j.e.stovell, j.sci.instrum., 44, 1045 (1967).
9. s.spinak, Р.Р.Ваrrоn, s.karp, r.b.hankin, r.h.meier. appl.optics, 7, 17 (1968).
10. h.inaba, h.ito. ieee j.quant.electron., 4, 45 (1968).
11. d.gabor. j.roy.soc.arts, 115. 246 (1967).
12. s.lowenthal, b.leiba, m.lucas, А.verts. c.r.acad.sci., 266. b1363 (1968).
13. c.r.munnerlyn, j.n.latta. appl.optics, 7, 1858 (1968).
14. В.Н.Синцов. Оптико-механическая промышленность, №4, стр.23, 1963; №12, стр.1. 1964.
15. Радиационные измерения температуры слабонагретых тел, под ред. В.Г.Вафиади, М.М.Мирошникова. Изд-во Белорусского Госуниверситета им.В.И.Ленина, Минск, стр.51-78, 1969.
16. Г.П.Фаерман, В.Н.Синцов, К.Б.Попова. Оптико-механическая промышленность, №11, стр.27, 1962.
17. В.Н.Синцов. Оптико-механическая промышленность, №8, стр.21, 1967; №9, стр.6. 1968.
18. В.А.Миронов, В.Н.Синцов, Г.П.Фаерман. Оптико-механическая промышленность, №10, стр.5, 1967.
19. В.Н.Синцов, В.А.Миронов. Журн.научн. и прикладн. фотографии и кинематографии, 13, 133, 1969.
20. v.n.sintsov. appl.optics, 6, 1851 (1967).
21.m.theray. japan. j. phys., 3, 421 (1964).
22. В.Н.Синцов. Журн.прикл.спектр., 4, 503, 1966.
23. В.Н.Синцов. В книге "Тепловые приемники излучения" (Труды 1-го
Всесоюзного симпозиума), Киев, изд. "Наукова думка", стр.164, 1966.
24. l.harris. the optical properties of metal blacks and carbon Вl.
the eppley found. for res.monogr.series 1, newport, r.i.,1967.
25. И.Г.Чистяков. Жидкие кристаллы. Изд. "Наука", М., 1966.
26. j.l.fergason. appl.optics, 7, 1729 (1968).
27. r.gehartz. proc. ieee, 51, 862 (1963).
28. b.gehartz. messtechnik, 76, 4, 90 (1968).
29. g.w.mcdaniel, d.z.robinson. appl.optics, 1, 311 (1962).
30. h.willenberg. z.phys., 74, 663 (1932).
31. А.П.Комар, М.В.Стабников, Б.Г.Турухано, Н.Турухано. Оптика и спектр.,
23, 827, 1967.
32. j.j.amodei, В.s.mezrich..appl.phys.letters, 15, 45 (1969).
33. c.o.carlson, e.stoke, h.l.pernstein, w.k.tomita, w.c.myers.
science, 154, 1550 (1966).
34. В.Н.Синцов. Авт.свид. СССР №243105, Бюлл.изобр., №16.
стр.78, 1969.
35. h.j.gerritsen, m.e.heller. j.appl.phys., 38, 2054 (1967).
36. В.Н.Синцов. Сб. докладов Междунар.конгресса по фотографическ. науке,
Москва, докл.Е5, стр.102-104, 1970.
37. k.iizuka. electron.letters, 4, 4, 68 (1968).
38. j.s.chivian, r.n.clytor, d.d.eden. appl.phys.letters, 15, 123 (1969).
39. Патент США №3365577.
40. t.izawa, m.kamiyama. appl.phys.letters, 15, 201 (1969);
патент США №3327120.
41. Н.ihabа, t.kobayashi, k.yamawaki, a.sugiyama. infrared phys., 7, 145 (1967).
42. Патенты США № № 3054917, 3249757, 3256435, 3258529, 3283159,
3313937, 3324327, 3332329, 3374392.
43. Л.М.Клюкин, Н.М.Померанцев, В.А.Фабриков. Изв. АН СССР, сер.физ.,
31, 386, 1967.
44. М.И.Духанина, Л.М.Клюкин, В.А.Фабриков. Изв. АН СССР, сер.физ., 31,
783, 1967.
45. Л.М.Клюкин, В.А.Фабриков, А.В.Хромов. Оптика и спектр.,
27, 369, 1969.
46. d.chrn, j.f.ready, r.l.aagard, g.e.bernal. laser focus,
4, 5, 18 (1968).
47. wireless world, 75, 1407, 402 (1969).
48. В.С.Аракелян, Н.В.Карлов, С.А.Фридман. Приб. и техника эксперимента, №2, стр.186, 1969.
49. h.burwasser, r.caruso..infrared phys., 6, 205 (1966).
50. g.d.boyd, d.a.kleinman. j.appl.phys., 39, 3597 (1968).
51. d.a.kleinman,.g.d.boyd. j.appl.phys., 40, 546 (1969).
52. j.e.midwinter. ieee j.quant.electron., 4, 716 (1968); appl.phys. letters, 12, 68 (1968); 14, 29 (1969).
53. j.warner. appl.phys.letters, 12, 222 (1968); 13, 360(1968). opto-electrtonics, 1, 25 (1969).
54. r.clark jones. josa, 37, 879 (1947).
55. p.b.fellgett. josa, 39, 970 (1949).
56. b.clark jones. adv.electron.,acad.press, n.y.-lond, 5, 1 (1955).
57. Р.Смит, Ф.Джонс, Р.Чесмер. Обнаружение и измерение инфракрасного излучения, ИЛ, М., стр.204-211, 1959.
58. a.Вашко. Чехосл. физ.жур., b12, 670, 1962.
59. w.h.weihe. proc.ire, 47, 1593 (1959).
60. В.Н.Синцов. В кн. "Тепло- и массоперенос в твёрдых. телах, жидкостях и газах", изд. ИТМО, Минск, стр.31-37, 1970.
61. Л.И.Клюкин, В.А.Фабриков, А.В.Хромов. Письма в ред. ЖЭТФ, 8, 406, 1968.
62. a.i.carlson. appl.optics, 8, 243 (1969).
63. y.aoky. appl.optics, 6, 1943 (1967).
64. r.p.dooley. proc.ieee, 53, 1733 (1965).
65. l.b.lesem, p.hirsch, j.a.jordan. proc.symp.mod.optics, new york, n.y., 1967, brooklyn polytechn.press, 681,1967.
66. w.h.carter. proc.ieee, 56, 96 (1968).
