Условием наблюдения всего изображения является одновременное попадание в группу точек пространства светового поля, распространяющегося от изображения в целом. Ракурсной зоной V_G изображения V_I будем называть оптическую модель, состоящую из множества точек, лежащих в поле изображения. В ракурсной зоне содержится, по крайней мере, одна точка. Любой центр поля изображения всегда существует в паре хотя бы с одним центром поля ракурсной зоны на определенном (не всегда конечном) расстоянии от него. Как поле в V_G не существует без поля в V_I, так и наоборот. Если V_I состоит из 2N÷1 разноракурсных изображений, то и V_G должна состоять из 2N÷1 подзон и содержать не менее 2N÷1 точек, не совпадающих в пространстве.

Перенос световой энергии от V_I к V_G, характеризуем множеством _IG всех лучей R_IG вдоль прямых, соединяющих точки изображения и ракурсной зоны. _IG можно представить в виде семейств связок лучей: либо _IG(V_I) с центрами в точках A_IÎ V_I, либо _IG(V_G) - в A_GÎ V_G. Любое отображение α, меняющее _IG, должно содержать правило сопоставления всех лучей α: _IGº с исходными лучами R_IG /2/. Одинаковость применения α как к _IG(V_I), так и к _IG(V_G) означает эквивалентность изображения и ракурсной зоны при отображениях.

Справедливость приведенных соображений подтверждается наблюдениями из практики голографической съемки с объективом /3/. На голограмме регистрируется изображение не только объекта, но и выходного зрачка объектива. Восстановленное изображение зрачка по своим оптическим свойствам не отличается от восстановленного изображения объекта. Если при восстановлении световой поток распространяется от V_G к V_I, то глаз из V_I

увидит слитное множество световых точек в V_G, например, при круглом зрачке, имеющее вид светового диска. Размеры и положение светового диска в пространстве зависят от расходимости и угла падения восстанавливающего пучка /3/. При любых оптических отображениях по тем же правилам, что и V_I, изменяется не только V_G, но и множество точек прямых, проходящих через пары точек V_I и V_G.

Связь полей двух зон между собой через множество лучей удобно описать на основе зонально-лучевого подхода. Пусть световое поле, заполняющее зону V_J - множество точек источников (или стоков), распространяется из каждой точки зоны V_J во все точки непересекающейся с ней зоны V_J'. Из точки А_J=(x_χ, у_υ, z_ξ)Î V_J вдоль волнового вектора проведем в точку A_J'=(x_χ', у_υ', z_ξ')Î V_J' луч R_JJ', который можно представить в виде множества точек А_μνη прямой L_{χχ'υυ'ξξ'} и однонаправленного орта ξ_JJ'

R_JJ'=(L_{χχ'υυ'ξξ'}, ξ_JJ'), (1)

L_{χχ'υυ'ξξ'}={A_μνη}:

cχχ'ξξ', d_υυ'ξξ' - тангенсы углов проектирующих плоскостей P_y||y и P_x||x с осью z.

X_χχ'ξξ', Y_υυ'ξξ' - координаты следа луча в плоскости {x,y,0},

Y_υυ'ξξ'=. (3)

Для ξ'>ξ имеем три характерных интервала значений η: η<ξ, ηÎ [ξ,ξ'] и η>ξ'. Подмножество лучей с центром А_J во все точки V_J' образует связку _JJ'(А_J) с основанием V_J'. Для J, J'Î I, G, J'≠J множество _JJ'(V_J) с основанием V_J' всех лучей, реально существующих хотя бы в одном из трех интервалов, определяет пространственную структуру полей в зонах V_I, V_G и их взаимное расположение.

Множестве _IG изменяется на стадиях съемки F, печатания Т и воспроизведения С объемного изображения. Стадии съемки исходного объекта и печатания с какого-либо носителя (знак извлечения поля .../) заканчиваются регистрацией (знак /...) на фотографический Ф или голографический Г носитель. Стадия печатания может быть повторена многократна, может включать копирование К или вообще отсутствовать. Стадия воспроизведения изображения в поле, извлеченном с носителя, может включать проекцию Р.

Анализ оптических отображений, входящих в стадии и приводящих к изменениям _IG, позволяет выделить 10 основных элементарных отображений. Не меняющие степени дискретности множества _IG целостные отображения Ω=λ, φ, ψ, τ, γ, ε υарактеризуют, соответственно, центрально-проективное (далее, просто проективное) отображение, формирование в сечении носителя перед регистрацией и воспроизведение в этом сечении после извлечения фотографического поля, голографического поля и отображение недискретным экраном.

Отображение Δ дискретизации множества _IG, приводящее к дроблению как V_I, так и V_G имеет два предельных случая дискретизации: π - ракурсной зоны и ρ - изображения. В отображении 22 синтеза _IG, снижающем степень дискретности V_I и V_G, вы-

деляются два предельных случая синтеза: σ - ракурсной зоны и i -изображения. Диафрагмирование части лучей ограниченной апертурой (входным зрачком объектива, носителем, экраном), как особое отображение не рассматривается, а включается в другие отображения.

Проективное отображение λ β одиночном объективе рассмотрим на примере связки _IG(A_I) с А_I=(x_χξ, у_υξ, z_ξ). Пусть для простоты основание связки - базовая ракурсная двухмерная зона P_G, находящаяся в плоскости входного зрачка Р_Л объектива с фокусным расстоянием (рис.1). Из недиафрагмированной на Р_Л части связки _IG

Рис.1. Оптическое центрально-проективное λ и оптико-фотографические φ, ψ отображения связки лучей.

в зоне отображения Р_ЛÌ Р_Н={x,у,z_H} главной плоскости объектива формируется новая связка с центром А_I^λ и основанием P_G^λÌ P_Л' выходным зрачком объектива, где A_I^λÎ P_Iξ^λ={x,y,z_ξ^λ},

- поперечный масштаб сечения зоны относительно P_Iξ зоны V_I.

Отображение φ формирования фотографического поля для связки _GI(A_I) лучей, сходящихся в точку А_I=(x_χ', y_υ', z_ξ'), осуществляемое в зоне P_φÌ P_Ф плоскости, где будет расположен фотографический носитель (рис.1), выделяет множество точек пересечения лучей c P_Ф={x,y,z_η} и ортов этих лучей: φ: _GI={A_μνη, ε_GI}=_GI, где количество μ, ν - элементов поля _GI равно количеству лучей в связке, x_μ и у_ν лежат в малых интервалах, например, для x_μ=x_μ0

. Если A_I0=(x_μ0,y_ν0,z_η) есть центр кружка расфокусировки Р_I a Р_GÌ P_ξ имеет ширину b_G, то, согласно (2,3), диаметр кружка .

При регистрации |Ф на фотографическом носителе образуется кружок расфокусировки Р_I с центром А_I0. Теряются направления ортов лучей в пределах кружка. Информация об угловых размерах Р_G относительно А_I и положении Р_Ф становится несущественной, если, как принято в фотосъемке, δ_I≤δ_к для разрешенного элемента изображения в кадре. Часть трехмерного изображения, лежавшая вне Р_Ф как бы смещается в зону кадра Р_к фотографического изображения на носителе: , Р_к, т.е. зона изображения сплющивается в кадр на носителе.

Поэтому отображение Ψ воспроизведения фотографического поля восстанавливает обычно только изображение (но не ракурсную зону). При размерах кадров b_к>>δ_к центр элемента изображения можно принять за центр связки лучей с основанием во всех точках трехмерного пространства: Р. Здесь и далее последовательность отображений записывается в порядке их применения слева направо. Угловая расходимость сферической вол-

ны, распространяющейся на точки , никак не связана со сходимостью волны в точку А_I при отображении φ. Ввиду этого съемка и фотографическая регистрация с непосредственным воспроизведением λφ|Φ|Ψ или с проекцией на рассеивающий экран Ф₂: λφ|Φ|Ψλφ|Φ₂|Ψ не позволяет создавать разнесенные в пространстве ограниченные ракурсные зоны. Следовательно, эти комплексы отображений пригодны лишь для получения двухмерных изображений.

Отображение τ формирования голографического поля осуществляется в плоской зоне Р_τ регистрирующей среды (особенности трехмерной регистрирующей среда здесь не учитываем), если на поле объектной волны, например, сферической с центром А_I (рис.2) надо-

жен когерентный фон - поле оперной волны с центром А_R, т.е. τ=φφ_R. Элемент Е_Г "эфирного" полиграфического поля (картины стоячих волн в среде) в точке А_Г включает Е_Г=(А_Г, ε_IG, ε_RГ), где орт ε_IG сохраняет информации о направлении луча R_IG из точки A_I в точку А_GÎ Р_G, орт ε_RГ указывает направление опорного луча, пришедшего в А_Г из A_R. Голографическсе поле _Г, состоящее из множества элементов Е_Г по всей зоне Р_Г, хранит информацию о координатах

точки A_I как месте пересечения направлений ε_IG. Если в соответствии с принципом эквивалентности рассмотреть τ-oтображение связки лучей с центром в А_G, то можно убедиться, что голографическое поле такой связки содержит информацию о положении точки А_G. В общем случае голографическое поле в целом сохраняет информацию не только об изображении, но и об очертаниях и положении ракурсной зоны.

Эта информация сохраняется и в результате регистрации |Г на реальном голографическом носителе /3/ - и множестве элементов Е зарегистрированного голографического поля . Если структура реальной голограммы после регистрации и обработки не отличается от "эфирной" (Е=Е_Г), то А=A_I, Р=Р_G.

Отображение γ восстановления голографического поля при освещении носителя восстанавлипающим пучком с центром А_с приводят к воспроизведению связки лучей , координаты центра которой A (или А) могут отличаться от А_I (или A_G). Изменение знака лучей связки с центром А_с (_сГ=_ГR, т.е. восстанавливающий пучок обращен относительного опорного) ведет к обращению направления лучей связки изображения: =_IG.

Найдем τ|Г|γ -отображение связки лучей с центром А_Iξ=(0,у_Jξ,ρ_Jξ)Î V_J. В результате τ|Г|γ γруппы отображений получим другую связку с таким же количеством лучей с центром (далее в верхнем-индексе τ|Г| - опускаем)

A=(0,y,ρ)Î V,

где - модуль радиус-вектора центра связки ρ=||sign z -

- поперечный масштаб сечения Р зоны V относительно Р_jξ(z_ξ) зоны V_J при τ|Г|γ - отображении:

- эквивалентное фокусное расстояние центров опорного R и восстанавливающего С пучков,

- угловая характеристика смещения А_c относительно А_R:

Верхний знак вне скобок в f_RC относится к направленной схеме, нижний - к контрнаправленной. Остальные верхние знаки используются для "+1" дифракционного порядка, нижние для "-1" порядка. В изобразительных приложениях удваиваемых множеств связок при отображениях в ±1 дифракционных порядках зачастую можно пренебречь, и выбирать для рассмотрения один из порядков, имеющий в данной схеме наименьшие искажения.

Экранное отображение ε есть центрально-проективное отображение на точечно-фокусирующем экране (ТФЭ) или на точечно-фокусирующей составляющей линейно-фокусирующего экрана. Специфика ε-отображения по сравнению с λ-отображением: многофокусность, отсутствие осевой симметрии, ненулевое пересечение пространства зоны изображения с зоной экранного отображения, формирование действительного изображения ракурсной зоны. Отображения γ или ε, если они завершают стадию воспроизведения, формируют световой поток в конечное объемное изображение и его ракурсную зону. Если конечное изображение ракурсной зоны действительное и следует за V_I^κ по ходу лучей, то оно может служить зоной видения или основой для ее создания без дополнительных оптических

Анализ множества лучей и сопровождающее его дробление ракурсной зоны и объемного изображения по сечениям, подзонам или элементам осуществляется при оптическом отображении Δ дискретизации. В частности, если дробится только ракурсная зона, осуществляется дискретно - ракурсное отображение π, εсли же только зона изображения -дискретно-изображающее отображение ρ. Αудем рассматривать двухмерные зоны ρ_Δ дискретизации в виде множества точек последних по ходу лучей главных плоскостей Р_H'= Р_Л' оптических элементов, как правило, собирающих. В этом случае π - отображение осуществляется, т.е. Р_Δ=Р_π, если базовая ракурсная зона пересекает зону дискретизации Р_c∩Р_Δ≠0 и точное ρ-отображение Р_Δ=Р_ρ - для сечения Р_I0∩Р_Δ≠0.

Для пояснения существа Δ - отображения рассмотрим две связки лучей _GI(A_I) и _GI(A_I') с общим снованием Р_G (рис.3) и А_I, A_I', Î Р_I. Пусть подзона Р_Лη входного

Рис.3. Дискретизация изображения и ракурсной зоны при оптическом отображении Δ.

зрачка Р_Л мультиплета объективов, расположенного между P_G и P_I, перекрывается лучами связок _GIν(A_I) с основанием P_Gν и _GI'ν'(A_I') c основанием P_Gν'. В результате λ - отображения в подзоне P_Δη получаем подсвязки _Gνη(A_Iη) с основанием P_GIνη и _I'Gν'η(A_I'η) с основанием P_GI'ν'η. При произвольном расположении P_Лη относительно P_c и P_I вдоль осей y или z. подзона P_Δη отображает только часть зоны P_G (и всю P_I) или только часть зоны P_I (и всю P_G), а возможно, и лишь части зон P_I и P_G. Например, боковая подзона P_Δη' не может отобразить точку А_I', поскольку пересечение P_Лη'∩_GI(A_I'). Если A_I - край P_I, то P_Δη' не может отобразить и подзону P_Gν. Поэтому в общем случае зона P_Δ осуществляет дискретизацию как изображения, так и ракурсной зоны.

Отображение π рассмотрим на примере связки _IG центром A_Iξ=(J,0,z_ξ) вне базовой плоскости Р_I0={x,y,0} и плоским основанием P_G произвольной формы. Пусть входные зрачки мультиплета объективов P_Л=P_ЛηСP_G (рис.4), ηÎ [-N,N] расположены вдоль оси у. Отдельно взятый объектив осуществляет λ -отображение части связки _IG, выделенной его зрачком. Отображение всем мультиплетом дискретизует связку в семейство подсвязок _GIη(A_Iη), имеюцих центрами изображение одной и той же точки. Это означает, что произошло дробление базовой ракурсной зоны, а изображение осталось целым. При отображении φ|Ф семейства связок в плоскости P кадра осевой луч подсвязки _GIη(A пересечет P в точке A_kξη, смещенной относительно A на величину параллакса Р_Iξη. Таким образом, при параллаксной съемке πφ|Ф информация о глубине объекта и положении центра подзоны базовой ракурсной зоны содержится в параллактическом смещении изображения внебазовых точек на соответствующем кадре стереограммы относительно их положения на центральном кадре P_k0.

Отображение σ синтеза ракурсное зоны, обратное отображению π, собирает из семейства подсвязок _GIη(A), связку с едиными

центром A и основанием P в виде множества P, ракурсных подзон. Для стереограммы PP_K строгие отображение σ осуществимо лишь для базовых связок лучей - с центрами в базовой плоскости объекта (рис.5). Семейства связок =(A), внебазовых точек имеют единое основание с базовой связкой, но изображения А разнесены по ординате в соответствии с Р_Iξη, т.е. при параллаксном синтезе Ψσ₀ не происходит синтеза сечений внебазовой части изображения - каждому сечению ставится в соответствие определенное параллактическое смещение.

При определенных условиях осевые лучи R_GIξη0=R подсвязок пересекутся в одной точке А, образуя осевую связку (A), центр которой при воспроизведении дает точку объемного изображения. Таким образом, при параллаксном синтезе Ψσ₀, несмотря на дискретизацию сечений внебазовой части изображения, сохраняется возможность получения слитного изображения. С другой стороны, именно неполнота синтеза изображения, обусловленная параллактическими смещениями, обеспечивает стереоэффект - различение сечений изображения при наблюдении.

Особое значение осевые связки лучей имеют в интегральной фотографии. При воспроизведении смещение носителя в фокальную плоскость растра приводит к коллимации связок , выходящих из каждой микролинзы. И хотя при этом базовая плоскость изображения удаляется на бесконечность, тем не менее, осевые связки и узкие коллимированные пучки вокруг них обеспечивают трехмерность изображения.

При Ψσ - ξтображениях форма и положение вновь воссозданной базовой ракурсной зоны P весьма произвольны, поскольку определяются формой и положением зрачка P_σ и могут иметь мало общего с базовой ракурсной зоной исходного объекта. В этом смысле параллаксный синтез можно считать искусственным синтезом ракурсной зоны.

Поскольку при оптико-голографических отображениях, включающих τ|Г|γ - отображения, восстановленные связки лучей содержат всю информации о положе-

нии ракурсной зоны и изображения в пространстве, то параллактические смещения не образуются, а дискретизации конечного изображения можно избежать. Поэтому при отображениях γσ ξсуществляется естественный синтез ракурсной зоны, при строго определенном для данного семейства связок расположении зон синтеза.

Оптические отображения, входящие в состав стадий и основных комплексов, позволяющих получать объемное изображение, расшифрованы в табл. Стадии Г и С входят в каждый комплекс K (комплексы Т'С с рисованными или синтезированными на ЭВМ стереограммами здесь не рассматриваются). Копирование K на стадии печатания включает только целостные отображения. Проекция Р на стадии воспроизведения включает экранное отображение.

Общей чертой оптико-фотографических комплексов 1-6, составляющих предмет изучения в стереофотографии /4/ является то, что искусственный синтез ракурсной зоны осуществляется на стадии воспроизведения. Расшифруем остальные отображения этих комплексов: K₁=πφ|Φ|Ψσ₀ρφ|Φ₂|Ψσ₀, параллаксная съемка, много объективная проекция Ψσ₀ на линзо-растровый экран с дискретизацией ρ внебазовой части изображения на рассеивателе Ф₂, находящемся между двумя растрами экрана, и параллаксный синтез вторым растром экрана; K₂=πφ|Φ|Ψσ₀ρΨ|Φ'|Ψσ₀, то же, что и K₁, но дискретизация р (шифровка изображений линзовым растром) осуществляется на носитель Ф' на стадии печатания; K₃=πφ|Φ|φσ₀ πφ|Φ'|Ψσ₀, интегральная фотография с устранением псевдоскопичности путем печатания исходной стереограммы с двумя растрами на вторичный носитель Ф', помещаемый на стадии С в фокальную плоскость растра K₄=πσ₀ρφ|Φ|Ψσ₀ параллакспанорамная съемка с перемещением камеры в ракурсной зоне и согласованным с ним плавным смещением цилиндрического растра вдоль поверхности Ф.

K₅=λΔφ|Φ|Ψσ₀λ'ρφ|Φ'|Ψσ₀, линзо-растровая съемка сфокусированного объективом изображения, синтез базовой ракурсной зоны - зрачка этого объектива, параллаксный синтез (смешанный способ /5/), повторное λ' -отображение изображения и его

параллаксная съемка со вторым линзовым растром на Ф', располагаемым при воспроизведении как в K₃. При Δ=π на стадии F получается сфокусированная интегральная фотография /6/.

К оптико-фотографическим примыкает и комплекс K₆=λΔφ|Φ|Ψλ'τ|Г|γλ"φ|Φ₂|Ψσ₀, съемка аспектограммы с объективом, голографическая съемка аспектограммы, восстановление и проекция изображения аспектограммы на матовый экран Ф₂, параллаксный синтез. При λ'=λ"=1 на голограмме регистрируется и восстанавливается пространственный спектр аспектограммы /7/.

Оптико-голографические комплексы:

K₇=τ|Г|γ, получение голограммы и восстановление изображения /8,9/;

K₈=τ|Г|γλτ|Г'|γε, получение голограмм, копирование при посредстве ТФЭ, проекция без объектива на ТФЭ /10/, K₉=λτ|Г|γ, голографическая съемка и восстановление сфокусированного изображения /11/. K10=λτ|Г|γε, голографическая съемка, восстановление и проекция без объектива на ТФЭ.

K₁₁=λτ|Г|γλ'φ|Г'|γλ"ε, голографическая съемка, оптическое интерференционное копирование и проекция без объектива /12/ (λ"=1) или с объективом на ТФЭ /13/. При λ'=1 копирование квазиконтактное.

K₁₂=πτ|Г|γστ|Г'|γ, ракурсная голографическая съемка, естественный голографический синтез ракурсной зоны и восстановление.

K₁₃=πτ|Г|γλ|Г'|γσε, ракурсная голографическая съемка, оптическое интерференционное копирование, естественный синтез ракурсной зоны и экранное отображение на ТФЭ /14/.

В комплексах 14-20 сохранение V_I и P_G при τ|Г|γ отображениях дает возможность решить проблемы, связанные с искусственным синтезом ракурсной зоны, еще на стадии печатания. Это позволяет при воспроизведении ограничиться простыми отображени-

ями γ, λ и ε. Направление изобразительной голографии, изучаюшее специфику этих комплексов, составляет предмет стереоголографии /15/.

K₁₄=πφ|Φ|Ψσ₀τ|Г|γ - параллаксная съемка, параллаксный синтез и восстановление изображения и ракурсной зоны для непосредственного наблюдения /16/. Вариант стадии печатания T=Φ|Ψσ₀λτ|Г| /17/.

K₁₅=πφ|Φ|Ψσ₀τ|Г|γε, то же, что и K₁₄, но с проекцией без объектива на ТФЭ.

K₁₆=πφ|Φ|Ψσ₀τ|Г|γλε, то же, что и K₁₄, но с проекцией объективом на ТФЭ /13/.

K₁₇=πφ|Φ|Ψσ₀λτ|Г|γε, параллаксная съемка, параллаксный синтез с λ - отображением в ТФЭ и проекция без объектива на этот же ТФЭ /18/.

K₁₈=πφ|Φ|Ψσ₀λτ|Г|λ₁λ₂ε, параллаксная съемка, параллаксиый синтез с регистрацией голограммы в плоскости базовой ракурсной зоны, проективное отображение λ₁λ₂ и проекция на ТФЭ /19/.

K₁₉=λΔφ|Φ|Ψσ₀λ'τ|Г|γ, съемка с дискретизацией изображения и базовой ракурсной зоны, искусственный частичный синтез ракурсной зоны, дискретизация изображения с сохранением осевых связок. λ' - отображение, голографическая регистрация и восстановление для непосредственного наблюдения /20/.

K₂₀=λΔφ|Φ|Ψσ₀λ'τ|Г|γλε, то же, что и K₁₉, но с проекцией объективом на ТФЭ /13,20/.

Структура расположения центров и оснований в семействах связок лучей в множествах =R, где А, АP , получаемых в результате осуществления комплексов отображения, полностью определяет пространственно-угловые характеристики объемного изображения и его ракурсной зоны. Если принять за элемент изображения минимально различимый участок поверхности изображения, а за элемент базовой ракурсной зоны - такой элемент поверхности этой зоны, которому соответствует один элемент зоны видения, в пределах которого зритель, перемещая свой глаз, не сможет воспринять изменение ракурса рассматриваемого объекта, то с учетом кинотехнических норм

|V|≈10⁶, а для P размером 300´ 50 мм при диаметре зрачка глаза 4 мм можно выделить |P| = 10³ элементов. Тогда общая мощность множества || достигнет 10⁹, а с учетом того, что во многих комплексах около 10 отображений, полное описание комплекса потребовало бы информации о 10¹⁰ лучах. Выделение кардинальных лучей, связок, основанных и боковых зон отображений, описание их параметров позволит достаточно полно определить пространственно-угловые характеристики объемного изображения и ракурсной зоны.

1. Одновременно и неразрывно с полем изображения существует поле ракурсной зоны - множества точек, лежащих в поле изображения. Базовая ракурсная зона P_G - множество точек светового люка, лежащих в поле всего объемного изображения, состоит из ограниченных подзон разных ракурсов. Поля изображения и ракурсной зоны и их взаимное расположение полностью характеризуются множеством лучей между точками V_I и P_G.

1. Оптическая голография, в 2-х томах. Под ред.Г.Колфилда; Пер. с англ. - М.: Мир, 1982. т.1, с.257.

5. Б. Дудников Ю.A. О расчете схемы получения интегральных голографий смешанным способом. Оптико-механическая промышленность, 1974, №8, с.13-17.

6. Dudley L.R., New development in autostereoscopic photography. - Journal of the SMPTE, 1970, 8, р.687-693.

10. Denisjuk J.N. Perspektiven und probleme der holographischen kinematographie. - Bild und Ton, 1974, 27, Н.3, s.71 -73, 79.

11. Tanner L.N. On the holography of phase objects. – Journal of the Sci.Instrum., 1966, v.43, 5, р.346.

12. Leith E.N. Вrumm D.B., Hsiao S.S.H. Holographic cinematography. -Appl.Optics, 1972, v.11, 9, р.2016-2023.

15. Налимов И.П. Стереоголография. Материалы VIII Всесоюзной школы по голографии. Л., ЛИЯФ, 1976, с.307-331.

17. Какичашвили Ш.Д. Фокусированное голографирование интегральных изображена протяженных объектов. Оптико-механическая промышленность, 1970, №10, с.15-17.

19. Комар В.Г. Системы голографинеского кинематографа, совместимого с системами стереоскопического и обычного кинематографа. Техника кино и телевидения, 1978, №10, с.3-12.