Ждем Ваших писем...
   

 

Аппаратная функция при бесконечно малом отверстии интерферометра

В реальных условиях G*0(t) из (28) может быть зарегистрирована только в конечном интервале [0,Т]. Тогда вместо Ф'(w ) из (30.1) вычисляется

ФТ(w ) = 2Cosw tdt (1)

где

Подставим в (1) G*0(t) из (30) и заменим порядок интегрирования в получившемся двойном интеграле. В результате 17)

(2)

Аппаратною функцию найдём, половив Ф(х) = d 1 (х - w 0),

(3)

Второй член в (3) вносит асимметрию в контур аппаратной функции, его влияние уменьшается с увеличением w 0Т.

17) Если бы не было шумов, то уравнение (2) не являлось бы принципиальный ограничением в получении спектров, так как применяя редукцию к идеальному прибору, детально разработанную применительно к дисперсионным спектрометрам Петрашем /20/ мы можем исключить влияние аппаратной функции и перейти к бесконечному разрешению. В Фурье-спектрометрии это эквивалентно нахождению аналитического продолжения интерферограммы вне области её намерений. Вильямс и Чанг /121/ показали, что такое продолжение можно осуществить, разлагая G*0(t) в ряд по сферическим функциям, но это не имеет большого смысла, ибо, как они показали, шумы при этом резко возрастают.

 

Поломим w 0Т=2p u 0D >>1, тогда

(4)

За предел разрешения принято принимать интервал D w =(D w )0=, соответствующий расстоянию между дискретными частотами при разложении G*0(t) в ряд Фурье на промежутке [0,T] (см.§ 2). При подстановке w -w 0= в (4) аппаратная функция обращается в нуль. Однако такой выбор предела разрешения нельзя связывать с критерием Релея, ибо две спектральные линии одинаковой интенсивности, смещённые друг от друга на (D w )0, не будут разрешаться. Для их разрешения следовало бы взять интервал D w =, как это было замечено Ж.Конн /88/ ещё в 1958 году.

В волновых числах предел разрешения найдём как (D u )0=. Чтобы найти аппаратную функцию, выраженную в шкале волновых чисел, надо воспользоваться соотношением F (w )= из § 4. Тогда

(5)

где использовано обозначение SinC× p xº

Множитель ½ появился за счёт отражения половины светового потока, наблюдаемого за большое время Т, обратно в сторону источника (см.(25)1). можно рассматривать как величину теоретического пропускания Фурье-спектрометра.

есть "luminosity" (светосила) прибора 18).

18) К сожалению, в советской литературе этот термин пока не установлен.

Ќ § ¤‚ ­ з «®
 

Copyright © 1999-2004 MeDia-security, webmaster@media-security.ru

  MeDia-security: Новейшие суперзащитные оптические голографические технологии, разработка и изготовление оборудования для производства и нанесения голограмм.Методика применения и нанесения голограмм. Приборы контроля подлинности голограмм.  
  Новости  
от MeDia-security

Имя   

E-mail

 

СРОЧНОЕ
ИЗГОТОВЛЕНИЕ
ГОЛОГРАММ!!!

г.Москва, Россия
тел.109-7119
vigovsky@media-security.ru

Голограммы.Голограммы
на стекле.Голограммы на
плёнке.Голографические
портреты.Голографические
наклейки.Голографические
пломбы разрушаемые.
Голографические стикеры.
Голографическая фольга
горячего тиснения - фольга полиграфическая.

HOLOGRAM QUICK PRODUCTION!!!
Moscow, Russia
tel.+7(095)109-7119
vigovsky@media-security.ru

Holograms. Holograms on glass. Holographic film. Holographic portraits. Holographic labels. Holographic destructible seals. Holographic stickers. Holographic foil for hot stamping - polygraphic foil.