На основе результатов § 6 и формулы (16) отношение сигнала к шуму в спектрограмме для модели дисперсионной кривой найдём в виде

где S_пр - площадь приёмника. Это выражение упрощается, если учесть соотношения между собственной полушириной полосы и пределом разрешения (D u )₀.

1. Пусть <<(D u )₀ в (регистрация линейчатого спектра), тогда

2. Если <<(D u )₀ (регистрация широкой полосы),

Эти формулы непосредственно можно применить для оценки времени регистрации интерферограммы, а также выбора скорости перемещения зеркала. Значение р(z) всегда можно оценить, если известно Z=D t/t и w t , в частности, при w t =1, р(0)=1, р(1)=1,28 и pz=1,55. Если R₀=N (т.е. w ₀=w _с), то z=p и p(p )=1,9. На рис.10 приведён график относительного изменения =Р/р¥ , где Р¥ - отношение сигнал к шуму при z=0.

Действительно, в обеих формулах отношение сигнал к шуму пропорционально (время на обработку интерферограммы не принимается во внимание, в то время как в сканирующих дисперсионных спектрометрах отношение сигнал к шуму пропорционально , где М - число регистрируемых спектральных интервалов.

Рис.10. Изменение отношения сигнал к шуму как функция от z=D t/t

Наконец, заметим, что найденная зависимость р(z) даёт возможность до конца понять сущность метода "гетеродинной спектроскопии", рассмотренного в § 6, ибо при непрерывном выполнении преобразования Фурье z=0 и зависимость р от t полностью отсутствует. Метод же Мертца в принципе даёт нам возможность увеличить t , не искажая спектр, а следовательно, уменьшить z, что, в свои очередь, приводит к увеличению отношения сигнал к шуму.